Ее движения. Если откладывать вектор точки в текущие моменты времени t и t1=t + из некоторой неподвижной точки O

Если откладывать вектор точки в текущие моменты времени t и t₁=t + из некоторой неподвижной точки O, то получим линию в пространстве, называемую годографом скорости (рис.1.8).

Очевидно, что приращение скорости за время составит (рис.1.9) .

Отношение этого приращения к промежутку времени Рис.1.8 , за который оно произошло, определяет среднее изменение скорости Рис.1.8 точки за рассматриваемый

промежуток времени, т.е. . Направление вектора всегда совпадает с направлением приращения скорости . При ® 0 точка М₁ на траектории приближается к точке М (рис.1.9).

Предельное значение этого изменения скорости за промежуток време

ни , стремящийся к нулю, есть первая производная по времени от скорости точки или вторая производная от радиус-вектора точки, и называется ускорением точки в момент времени t, т.е.

. (1.20)

По своему физическому смыслу ускорение есть скорость изменения

Рис.1.9

скорости точки, и направлено оно по касательной к годографу скорости (рис. 1.8). Ч исленное значение ускорения определяется модулем .

Единица измерения ускорения в СИ ¾ метр на секунду в квадрате (м/c²).