В однородном проводящем полупространстве

Пусть однородная проводящая среда простирается теоретически в бесконечность. Участок проводящей среды представлен на рис. 18.5.

Так как падающая волна в толще проводящей среды не встречает границы, то отраженной волны в этом случае не возникает.

Постоянную C ₁ найдем из граничных условий. Если обозначить напряженность магнитного поля на поверхности проводящей среды через , то при z = 0 C ₁ = H ₀.

(18.19)

Чтобы записать выражения для мгновенных значений Н и Е, необходимо правые части (18.19) умножить на и взять мнимые части от полученных произведений:

(18.20)

По мере проникновения электромагнитной волны в проводящую среду амплитуды Е и Н уменьшаются по показательному закону (рис.18. 6).

Мгновенные значения Н и Е определяются аргументом синуса, который в (18.20) зависит от z и w t. Если принять w t = const, то на рис. 18.6 Н (z) будет представлена кривой 1 при w t + y₀ = 0 и кривой 2 – при w t + y₀ = 90^o.

Для того, чтобы охарактеризовать быстроту уменьшения амплитуды падающей волны по мере ее проникновения в проводящую среду, вводят понятие «глубина проникновения».