Статистический характер второго начала термодинамики

Предоставленная самой себе изолированная система переходит в равновесное состояние, которое является наиболее вероятным.

Будет максимальной и термодинамическая вероятность равновесного состояния, т.к. данное макросостояние можно осуществить наибольшим числом микросостояния, учитывая неразличимость частиц и возможность их перестановок между собой.

Предоставленная самой себе изолированная система движется в направлении возрастания вероятности состояния. Но так же изменяется энтропия системы.

Следовательно между термодинамической вероятностью W и энтропией системы S должна быть связь.

Энтропия –величина аддитивная, т.е.

Термодинамическая вероятность –мультипликативная величина, т.е.

Нужен математический оператор? Который переводил бы произведение в сумму№

- гипотеза Больцмана (1896)

Планк ввел коэффициент пропорциональности (1906).

- формула Больцмана

Статистический (вероятностный смысл второго начала термодинамики) всякий процесс в природе протекает в сторону увеличения вероятности состояния системы.

Формулировка второго начала термодинамики не так категорична, как первого.

Тот факт, что всякий самопроизвольный процесс ведет к состояниям, обладающим большей вероятностью, не означает, что другое направление процесса категорически невозможно. Просто оно менее вероятно. В частности возможны флуктуации, когда на определенном отрезке времени система движется в направлении менее вероятныхмакросостояний.

Однако в практическом смысле закон неубывания энтропии в изолированных системах с большим числом частиц является абсолютным.