Підставивши вираз (5.19) у (5.18) матимемо

(5.20)

Таким чином, a²є місцеве критичне число Рейнольдса і, як вказують експериментальні дані [32, с. 22], a²залежить від числа Рейнольдса набігаючого потоку:

a² = 39,5 (log Re _x – 3,04).

Місцеві значення на межі ламінарного підшару, як вказують експерименти [32], значно нижче значень критичного числа Рейнольдса ламінарного примежового шару, при якому має місце перехід ламінарної форми течії в турбулентну.

Це обумовлено наявністю в примежовому шарі більш значної інтенсивності пульсацій швидкості, ніж у набігаючому потоці. Відомо, що значення Re_кр різко падає зі зростанням ступеня турбулентності потоку.

Якщо скористатися ступеневим профілем швидкості в турбулентному ядрі

(5.21)

то на відстані від стінки будемо мати

або (5.22)

Підставимо значення у вираз (5.20)

(5.23)

Напруга тертя, визначена за формулою (5.18), з урахуванням (5.22) буде мати вигляд:

Підставимо в цей вираз значення з (5.23), тоді

(5.24)

Для визначення напруги тертя в залежності від Re _х підставимо (5.24) в рівняння (5.14), тоді

(5.25)