Магнитное поле в веществе. Расчеты показывают, что в намагниченном веществе возникают два вида токов намагниченности – объемно распределенные токи с плотностью и поверхностные токи

Расчеты показывают, что в намагниченном веществе возникают два вида токов намагниченности – объемно распределенные токи с плотностью и поверхностные токи

.

Закон полного тока принимает вид: , где - плотность поляризационных токов, равная .

С учетом изложенного закон полного тока принимает вид: .

Введем новый вектор для описания магнитного поля и назовем его вектором напряженности магнитного поля

,

Логичнее было бы считать напряжённостью поля, а – индукцией, однако исторически закон Кулона для фиктивных магнитных зарядов был записан для поля .

Пример: поле однородно намагниченного диска.

R

+ + + +

Для поля внутри диска получаем , необходимо вычислять как поле короткой катушки с линейным током .

Для поля вне диска картина совпадает.

Материальные уравнения. Связь между векторами и

По определению . Представим намагниченность в виде , где - магнитная восприимчивость, .

Будем различать слабо и сильномагнитные вещества.

Диамагнетизм – слабый отрицательный магнитный эффект , например для висмута для золота . Диамагнетизм связан с явлением ЭМИ.

Парамагнетизм – слабый положительный магнитный эффект, , например для . Парамагнетизм связан с ориентацией орбитального магнитного момента во внешнем поле, - закон Кюри.

Ферромагнетизм – сильный положительный магнитный эффект.

В общем случае - спиновый момент.