Плоскостями

Рассмотрим простейшие случаи, когда тепловой поток Ф и его плотность Ф₀ не изменяются во времени (стационарное состояние) и в пространстве.

Такой случай может иметь место при наличии стенки толщиной б, ограниченной двумя параллельными плоскостями и разделяющей две среды (жидких или газообразных) с различными температурами (рис. 6.7).

Пусть температура на всем протяжении одной стороны стенки 1 будет больше, чем температура на противоположной стороне. Предполагая, что площадь стенки достаточно велика (теоретически не ограничена), можно предположить, что поверхности с одинаковой температурой (изотермические поверхности) в толще стенки будут представлять собой плоскости, параллельные граничным поверх­ностям, имеющим постоянные (но различные) температуры на всем протяжении каждой поверхности. При этом естественно, что изменение темпера­туры будет происходить только в направ­лении нормали к поверхности стенки. Вследствие этого, направляя ось ординат вдоль стенки 1, ось абсцисс — вдоль нор­мали к поверхности стенки, и заменяя бук­ву п буквой х в равенстве можно написать:

Этому дифференциальному уравнению со­ответствуют следующие граничные усло­вия:

Решением уравнения будет

(6.50)

Для определения С_х используем условие:

т. е.

Из последнего равенства следует, что температура в стенке изменяется по закону прямой.

Используя условие, получим:

(6.51)

где – падение (перепад) температуры в толще стенки при

данной плотности теплового потока.

Рис.6.7. К расчету теп­лопередачи через плоскую стенку

Формулу (6.51) пишут иначе, учитывая, что

(6.52)

Следует обратить внимание на аналогию уравнений соответствующим уравнениям для электрических явлений.

Закон Ома для теплового потока

. (6.53)

Закон Ома для однородного провод­ника

. (6.54)

Тепловое сопротивление стенки

,

. (6.55)

Видно, что между явлениями электрического тока в проводниках и явлениями теплового потока существует далеко идущая аналогия, которой часто пользуются для упрощения реше­ния различных задач по теплопередаче. В частности, для решения задач по нагреву электрических машин и аппаратов весьма удобным оказывается применение понятия о сопротивлении тепловому потоку.

РЕЖИМЫ НАГРЕВА ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ АППАРАТОВ

КРАТКОВРЕМЕННЫЙ И ПОВТОРНО-КРАТКОВРЕМЕННЫЙ РЕЖИМЫ НАГРЕВА

Температура аппарата или отдельных его частей в процессе нагрева (или охлаждения) определяется от­ношением времени нагрева к постоянной времени нагрева аппарата или отдельной его части.

Уравнение процесса нагрева при отдаче тепла в окружающую среду по закону Ньютона имеет следующий вид

(6.56)

Теоретически время достижения установившегося превышения температуры бесконечно, но если задаться точностью 2%, то при этом можно считать, что для достижения установившегося превы­шения температуры время нагрева должно быть больше, чем 4 T, так как > 0,98;

Если время нагрева t< 4 T, то, очевидно, температура аппарата не достигнет установившегося значения.

Аналогично при охлаждении аппарата, если время охлаждения аппарата (ток через аппарат не протекает) больше 4 T, то можно счи­тать, что за такой промежуток времени температура аппарата ста­нет равной температуре окружающей среды.

Часто встречаются такие режимы работы аппаратуры, когда время, в течение которого аппарат включен (время нагрева) меньше, чем время, необходимое для нагрева до установившейся температуры, т. е. <4 T, а время паузы – (когда ток через аппарат не протекает) много больше, т. е. > 4T). Подобный режим работы аппарата называется кратковременным.

Очевидно, что при кратковременном режиме работы допустимая величина тока может быть принята большей, чем при длительном режиме.

Пусть известны допустимое превышение температуры аппарата Т_ДОП, длительно допустимый ток I дл.доп или длительно допустимая мощность потерь P_ДЛ.ДОП и постоянная времени нагрева аппарата Т. Пусть через аппарат в кратковременном режиме за время Т _крпротекает некоторый ток I_кр. Току I_кр соответствует мощность потерь Р_кр. Если бы ток I_кр протекал достаточно долго, то в соответствии с уравнением (6.56) превышение температуры аппарата установи­лось бы равным (рис.6.8):

(6.57)

При времени протекания t _крмаксимальное превышение темпера­туры окажется равным

(6.58)

В качестве условия мы примем, что это максимальное превыше­ние температуры в кратковременном режиме не должно превзойти установившегося значения в длительном режиме, т. е.

(6.59)

то, подставляя, получим

(6.60)

Откуда коэффициент допустимой перегрузки по мощности в крат­ковременном режиме

Если принять в простейшем случае, что мощность потерь про­порциональна квадрату тока, то коэффициент перегрузки по току в кратковременном режим

При конструировании аппаратов, специально предназначенных для кратковременного режима работы, надо стремиться к увеличе­нию его постоянной времени нагрева Т, так как при этом растет коэффициент перегрузки по току и по мощности. Увеличение по­стоянной времени Т, как правило, достигается увеличением тепло­емкости аппарата.

Если время бестоковой паузы недостаточно для полного осты­вания аппарата, т. е. если < 4Т, то при последующем включении аппарата его нагрев начнется при некотором значении температуры, отличающимся от температуры окружающей среды > 0).

Существует ряд аппаратов, предназначенных для работы в пов­торно-кратковременном режиме. В этом режиме циклы нагрева и охлаждения аппарата строго чередуются. Обозначим время работы аппарата в одном цикле (время протекания тока) t _р, а время бестоковой паузы t _п. Пусть <4T и <4Т. Графически зависимость тока от времени в повторно-кратковременном режиме представлена на рис.6.9. Сумму назовем временем цикла t _ц.

Рис.6.8.Кратковременный процесс нагрева

Рис.6.9.Повторно-кратковременный процесс нагрева

В течение первого цикла за время t _р1 аппарат нагревается до не­которого превышения температуры , а за время первой паузы t _п1произойдет его охлаждение до . Во втором цикле нагрев аппа­рата начнется при = и за время t _р2 будет достигнуто пре­вышение температуры , но так как > то > . За время второй паузы t _П2аппарат охладится и в конце второго цикла опять будет иметь место превышение температуры, которое будет больше, чем . Если такие циклы будут периодически повторяться достаточно долго, то в конце концов установится процесс колебания температуры аппарата, так назы­ваемый квазиустановившийся режим.

Если в повторно-кратковременном режиме мощность потерь в аппарате в промежутки t _р равна Р _п.кр, то, очевидно, максимальное превышение температуры в квазиустановившемся режиме будет ниже, чем если бы мощность Р _п.кр выделялась бесконечно долго, т.е.

< .ля полного использования материалов в аппарате и для обеспечения надежности его работы должно соблюдать­ся условие

(6.61)

Рассмотрим п-й цикл при достаточно большом значении числа п квазиустановившегося режима. Для этого цикла справедливы ра­венства

Подставив, будем иметь

(6.62)

Установившееся превышение температуры при длительном про­цессе выделения мощности

(6.63)

получим

(6.64)

тогда коэффициент перегрузки по мощности в повторно-кратковре­менном режиме

(6.65)

а коэффициент перегрузки по току

. (6.66)

При расчетах аппаратов, предназначенных для повторно-крат­ковременного режима работы, часто используется величина отно­сительной продолжительности включения ПВ%. Она является вы­раженным в процентах отношением времени работы ко времени всего цикла, т. е.

(6.67)

Для аппаратов, предназначенных к работе в повторно-кратко­временном режиме, обычно задается частота включения в час п. Тогда время цикла и время работы аппарата могут быть записаны в виде

(6.68)

где п — заданная частота включений в час, откуда получим выражение коэф­фициента перегрузки по току

(6.69)