Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | ||
|
7.1 ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ
В предыдущих главах при измерении параметров электрических сигналов (предполагалось представление их во временной области: значения сигналов рассматривались как функции времени. Для решения ряда задач целесообразно пользоваться представлением сигналов в частотной области, опираясь на зависимость значений или определенных параметров сигнала от частоты. Представление в частотной области иначе называют спектральным представлением. Как доказывается в теории сигналов, между обоими представлениями имеется полное соответствие: данной функции во временной области всегда соответствует единственная функция в частотной области. Целесообразность выбора формы определяется характером и условиями решаемой задачи.
Характеристики, описывающие свойства сигнала при частотном представлении, называют спектральными. Наиболее полными характеристиками служат частотные спектры (амплитуд, мощности, фаз). Их математические определения содержатся в § 7.2. Для оценки степени 'нелинейных искажений, претерпеваемых синусоидальным сигналом при прохождении через нелинейную цепь, используют коэффициент гармоник. К спектральным характеристикам относятся кепстр, девиация частоты ЧМ сигнала и другие характеристики.
Здесь основное внимание уделяется аппаратурному спектральному анализу, т. е. экспериментальному анализу, осуществляемому с помощью специальных приборов—анализаторов спектра. Поскольку современные анализаторы, как правило, позволяют исследовать спектры и детерминированных, и случайных сигналов, то в данной главе излагается спектральный анализ сигналов обоих видов (хотя измерению других характеристик случайных процессов посвящена отдельная глава —гл. 8).
Рассмотрению методов аппаратурного спектрального анализа и принципов построения анализаторов предпошлем основные математические определения спектров.
ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ И КЛАССИФИКАЦИЯ СПЕКТРОВ
Периодический сигнал, который описывается (функцией f(t), отвечающей условиям Дирихле, можно представить рядом Фурье
где ) —постоянная составляющая, k —номер гармоники, — амплитуда гармоники, а и — ее частота и фаза соответственно.
Совокупность величин си называют спектром амплитуд, а совокупность (величин ерь — спектром фаз. В настоящей.главе рассматривается исследование спектра амплитуд (и спектра мощности), который в дальнейшем, как это принято їв литературе и радиотехнической практике, мы будем называть просто «спектр».
Спектр периодического сигнала —линейчатый. Для непериодических сигналов характерен сплошной спектр. Функциональное преобразование детерминированного сигнала х(t) из временной области в частотную представляет прямое преобразование Фурье:
где — угловая частота.
Для преобразования из частотной области во (временную служит обратное преобразование Фурье — интеграл Фурье:
(7.3)
Формулы (7.2) и (7.3), имеющие (симметричную структуру, называют парой преобразований Фурье. Следует подчеркнуть, что —комплексная функция, содержащая информацию и о спектре амплитуд, и спектре фаз. Эту функцию принято называть комплексным спектром. Модуль функции —спектр амплитуд. Значение | | (выражает не непосредственную амплитуду, а спектральную плотность.
Цифровые методы спектрального анализа опираются на дискретное преобразование Фурье. Кратко поясним еш сущность и приведем математические формулы.
При дискретизации времени непрерывный сигнал х(t) (преобразуется в последовательность дискретных выборок. Если выборки осуществляются регулярно через интервал (времени То, то получается последовательность , где i =0, 1, 2,…, N —1 (общая длительность ).
Полагают, что функция периодическая и ее период T=NT0. Соответствующая ей функция в частотной области может быть представлена функцией дискретных значений частоты (k = 0, 1, 2,..., N —1), разделенных частотными интервалами . Обе функции и связаны парой дискретного преобразования Фурье (ДПФ): прямого
(7.4)
и обратного
(7.5)
причем
Поскольку функция рассматривается как периодическая с периодом NT0, то, когда функция преобразуется в функцию , получается один период сигнала xn(iT0). Подразумевается, что он циклически повторяется. Функция , определяемая прямым дискретным преобразованием Фурье из , периодическая в частотной области с N значениями в каждом периоде (И только N/2 значений не повторяются.)
Таким образом, если функции x(t) и S(f) представляют пару непрерывного преобразования Фурье, описываемую (7.2) и (7.3), то последовательности
(7.6)
и
(7.7)
образованные выборками периодических функций1, представляют пару ДПФ, удовлетворяющую (7.4) и (7.5). Ее записывают и в такой форме:
(7.8)
(7.9)
где - i-я выборка последовательности (7.6), каждый период которой содержит N выборок.
Вычисления, проводимые при выполнении ДГТФ, довольно громоздки: они требуют примерно N2 арифметических операций (например, при N =1000 необходимы 1 000 000 операций). Для ускорения преобразования разработан алгоритм (точнее, алгоритмы), значительно сокращающий объем и продолжительность вычислительных операций. Его называют быстрым преобразованием Фурье (БГТФ). Процедура БПФ изложена во многих источниках, «апример в [3, 23, 34, 43, 69]. Краткие сведения о БПФ приведены в § 7.7.
К спектральным характеристикам, используемым на практике, относятся также текущий и мгновенный спектры. Как следует из (7.2), для нахождения спектра сигнала x(t) необходимо выполнить интегрирование по времени в бесконечных пределах. Но реальные физические процессы исследуются в течение конечного времени, и, следовательно, интегрирование ведется в пределах от момента начала наблюдения до данного, текущего (момента t). С учетом этого обстоятельства определяемый спектр может быть представлен в виде
(7.10)
Функция является функцией не только частоты, но ивремени и носит название текущего спектра [99]. Это понятие важно для теории и техники анализа спектра. Дело в том, что периодичность процесса проявляется лишь за достаточно большое время — по крайней мере за несколько периодов. В течение же небольшой части периода характерные черты процесса вырисовываться не успевают. Спектр короткого отрезка процесса—оплошной, так как этот отрезок по существу является коротким импульсом. Переход к линейчатому спектру (происходит лишь в пределе, когда (строго теоретически); на практике длительность процесса оказывается достаточной при условии .
Мгновенный спектр описывается функцией
(7.11)
и определяется как спектр отрезка сигнала длительностью Т, непосредственно предшествующего данному моменту t [99].
Более общее определение мгновенного спектра записывается в виде
(7.12)
где —скользящая весовая функция.
Если записать (7.11) в виде
то мгновенный спектр нужно рассматривать мак разность двух текущих спектров, т. е. как приращение текущего спектра за интервал времени Т. Это яриводит к определению мгновенного спектра по Пейджу
(7.13)
Где - текущий спектр.
Спектральной характеристикой стационарных случайных процессов (напряжения или тока) служит спектральная плотность мощности Она выражает приходящуюся «а единицу полосы частот 'среднюю мощность процесса (выделяемую на резисторе в 1 Ом). Соотношение между спектральной плотностью стационарного случайного процесса X(t) и его корреляционной функцией дается парой преобразований Фурье (теорема Винера— Хинчина):
(7.14)
(7.15)
В (7.14) и (7.15) спектральная плотность определена для положительных и отрицательных значений частоты, причем . Помимо такого двустороннего «математического» спектра, при прикладных исследованиях и измерениях пользуются односторонней «физической» спектральной плотностью , отличной от нуля лишь при частотах . Для нее справедливы следующие формулы Винера—Хинчина:
(7.16)
(7.17)
Спектральную плотность мощности (спектр мощности) можно выразить через текущий спектр напряжения реализаций:
, (7.18)
где М — символ математического ожидания, а также через мгновенный спектр .
(7.19)
При теоретических и практических исследованиях нередко пользуются нормированной спектральной плотностью стационарного случайного процесса
(7.20)
где - дисперсия случайного процесса
Функция связан а с нормированной корреляционной функцией выражением
(7.21)
Полезной характеристикой служит кепстр, представляющий собой обратное преобразование Фурье натурального логарифма нормированного спектра :
(7.22)
где буквой q обозначена переменная, имеющая размерность времени (она не идентична переменной )
7.3. АНАЛОГОВЫЕ ФИЛЬТРОВЫЕ АНАЛИЗАТОРЫ СПЕКТРА
7.4.
Всю совокупность (приборов, применяемых для анализа спектра сигналов, можно условно разделить на аналоговые и цифровые. Они различаются как 'принципами построения, так и характеристиками. Несмотря на многие достоинства, возможности цифровых анализаторов, возросшие вследствие введения в состав прибора микропроцессоров, аналоговые анализаторы широко применяются. Они сохраняют свои позиции особенно в верхней части высокочастотного диапазона и СВЧ диапазона. Но такие анализаторы в современном исполнении, как правило, содержат и цифровые устройства. Значительное место, отведенное рассмотрению аналоговых анализаторов, объясняется не только и не столько этой причиной, сколько тем, что по его ходу освещается ряд общих вопросов аппаратурного спектрального анализа.
Экспериментальный анализ спектров осуществляется различными методами. В аналоговых анализаторах преимущественно воплощен один из трех методов: фильтрации, дисперсионный или рециркуляционный. Настоящий параграф посвящен первому из них.
Метод фильтрации, способы анализа. Этот метод наиболее широко используется в аналоговых анализаторах. Основной элемент таких приборов — полосовой фильтр с узкой полосой пропускания, служащий для выделения отдельных частотных составляющих или узких участков исследуемого спектра.
Возможны два основных способа анализа методом фильтрации: одновременный (параллельный) и последовательный.
Одновременный анализ осуществляется с помощью совокупности узкополосных фильтров (высокодобротных резонаторов) с идентичными АЧХ, каждый из которых настроен на определенную частоту. При одновременном воздействии исследуемого сигнала на все фильтры (резонаторы) каждый из них выделяет соответствующую его настройке составляющую спектра (рис. 7.1,а).
Последовательный анализ производится посредством одного узкополосного фильтра, перестраиваемого в широкой полосе частот.
Фильтр последовательно настраивают на (различные частоты. При каждой новой настройке он выделяет очередную составляющую спектра (рис. 7.1,6).
Сравнивая одновременный и последовательный способы анализа, сразу можно заключить, что первый имеет намного более высокую скорость анализа, чем второй. Важно отчетливо представить, что главная причина ограничения скорости анализа при последовательном способе кроется не столько в необходимости перестройки фильтра, требующей времени, сколько в продолжительности переходных процессов, возникающих в фильтре при его возбуждении. Чем уже полоса пропускания фильтра, тем медленнее устанавливаются процессы в нем.
При быстрой перестройке данная спектральная составляющая не успевает в должной мере «раскачать» фильтр, и еще до окончания переходного процесса при данной частоте фильтр уже оказывается настроенным на частоту другой составляющей спектра. Это, разумеется, искажает результаты анализа.
Последовательный анализ эффективен при исследовании периодических процессов, медленно меняющихся по сравнению с продолжительностью анализа. Для исследования быстро протекающих процессов и, в частности, одиночных, неповторяющихся импульсов этот способ анализа непосредственно использован быть не может.
Продолжая сравнивать два способа анализа, легко установить, что аппаратура,.необходимая для одновременного анализа, сложна. Очевидно, что одновременный анализ требует применения многоканальных анализаторов с большим числом каналов (например, для одновременного выделения 50 составляющих спектра необходим пятидесятиканальный прибор). Аппаратура для последовательного анализа намного проще. Именно поэтому последовательный анализ стремятся распространить на возможно большее число случаев исследования спектра, применяя различные приемы Для ускорения анализа. Например, оказывается, что этот способ анализа вполне применим для исследования спектров одиночных сигналов, которые по условиям эксперимента повторяют через большие (по сравнению с длительностью сигнала) интервалы времени. Известны и методы, позволяющие 'Строить аппаратуру для последовательного анализа спектра одиночного импульса.
Принцип получения изображения спектра. Конкретные схемы и конструкции приборов, осуществляющих анализ спектров методом фильтрации, разнообразны, но характерным, принципиальным узлом является узкополосная система, выделяющая спектральные составляющие или участии спектра. В осциллографических анализаторах с последовательным анализом предусматривают электронную перестройку в весьма широком диапазоне частот. Перестройка достилается в результате видоизменения способа анализа: вместо того чтобы передвигать среднюю частоту полосового фильтра по шкале частот относительно неподвижного спектра, перемещают спектр относительно фиксированной средней частоты фильтра. При этом отдельные спектральные линии или участи спектра последовательно совпадают с полосой пропускания фильтра вследствие относительного их перемещения по шкале частот.
Подобное видоизменение способа последовательного анализа достигается гетеродинным преобразованием частоты. Поясним его сущность.
На рис. 7.2 показана схема приемника сигналов с гетеродинным преобразователем. Включение в схему оконечного показывающего прибора превращает приемник в селективный (избирательный) вольтметр.
Усилитель промежуточной частоты — это, как известно, резонансный усилитель, настроенный на частоту и имеющий узкую полосу пропускания избирательного элемента: . Он выполняет роль избирательного устройства — полосового фильтра.
Если на вход l смесителя поступает от внешнего источника синусоидальный сигнал частотой , а на вход 2 синусоидальный сигнал гетеродина частотой , то на выходе смесителя, представляющего собой нелинейный элемент,
образуется совокупность сигналов комбинационных частот и в том числе разностной, промежуточной частоты
Этот сигнал выделяется УПЧ, так как только он попадает в полосу пропускания.
Предположим, что на вход прибора подан периодический сигнал
в спектре которого содержатся п существенных составляющих, т. е. линии частот (рис. 7.3). Для того чтобы выделить составляющую спектра частотой і, необходимо настроить гетеродин на частоту такую, что . Тогда эта составляющая попадет в полосу пропускания УПЧ. Его выходное напряжение после детектирования будет зафиксировано показывающим прибором. Параметр напряжения зависит от вида детектора: при квадратичном фиксируется среднеквадратическое значение, при пиковом — пиковое. Если затем перестроить ігетеродин, установив частоту , при которой разность (та рис. 7.3 это показано штриховой линией), то будет выделена составляющая чистотой fi. Аналогично можно выделить каждую из п составляющих спектра сигнала. Условие выделения только одной составляющей спектра (а не группы составляющих) заключается в выполнении неравенства .
Установив в схеме, изображенной на рис. 7.2, автоматически перестраиваемый гетеродин и осциллографический индикатор, получим анализатор спектра. Упрощенная схема такого прибора помазана на рис. 7.4. Ее работу поясняет рис. 7.5.
Исследуемый сигнал поступает через входной блок на вход 1 смесителя, к входу 2 которого подводится напряжение линейно- частотно-модулированного (ЛЧМ) гетеродина, представляющего собой генератор качающейся частоты (рис. 7.5). Гетеродин настраивается по частоте так, чтобы средняя частота полосы качания была близка к значению частоты, соответствующему середине полосы частот, занимаемой спектром исследуемого сигнала. Линейная частотная модуляция (качание частоты) достигается в результате воздействия на гетеродин линейно-изменяющегося напряжения генератора развертки, которое подается одновременно на горизонтально отклоняющие пластины электронно-лучевой трубки. Таким образом, перемещение электронного луча трубки по горизонтали пропорционально частоте, и горизонтальная ось служит осью частот.
Отклонение луча по вертикали определяется сигналом, поступающим на вертикально отклоняющие пластины трубки с выхода приемника, содержащего узкополосный УПЧ. Напряжение промежуточной частоты в результате детектирования преобразуется в видеоимпульс, поступающий после усиления на вертикально отклоняющие пластины ЭЛТ.
При этом на экране наблюдается вертикальная светящаяся линия, высота которой пропорциональна значению напряжения выделенной составляющей спектра.
Как видно из.рис. 7.5, частота ЛЧМ гетеродина , изменяясь во времени по линейному закону, принимает множество значений от . В момент времени , когда значение частоты гетеродина отличается от значения частоты первой составляющей спектра сигнала на значение промежуточной частоты
т. е. , в полосу пропускания УПЧ попадает напряжение первой составляющей Луч ЭЛТ в момент находится в точке, близкой к крайнему левому положению, и в этой точке наблюдается вертикальная светящаяся линия, соответствующая составляющей . Когда значение частоты гетеродина станет таким, что (момент времени ), выделится составляющая , и так как за время луч переместится вправо, то правее первой светящейся линии расположится вторая вертикальная светящаяся линия, соответствующая составляющей .
Аналогично рассуждая, найдем, что в момент времени будет выделена составляющая и в момент времени — составляющая . Таким образом, за цикл качания частоты гетеродина, равный длительности (периоду) развертывающего напряжения, будут выделены п составляющих спектра. Циклы качания многократно и синхронно повторяются. На экране наблюдается изображение спектра исследуемого сигнала, состоящее из совокупности светящихся линий.
Отдельные составляющие, как уже отмечалось, можно выделить только тогда, когда полоса пропускания УПЧ много меньше расстояния по оси частот между двумя соседними составляющими спектра сигналя. Если это условие не выполняется, то выделяется сразу группа спектральных составляющих — участок спектра.
Далее остановимся на особенностях анализа спектра периодической последовательности прямоугольных радиоимпульсов с большой скважностью (рис. 7.6). При использовании прибора с полосой пропускания , большей частоты следования импульсов, аппаратурный анализ сводится к получению формы огибающей спектра. Так как огибающая оплошного спектра одиночного короткого импульса длительностью аналогична огибающей дискретного спектра -периодической последовательности подобных импульсов, а к началу каждого последующего импульса колебания, возбужденные предыдущим импульсом, практически затухают, то можно считать, что исследуется сплошной спектр короткого импульса длительностью , периодически повторяющийся на входе (прибора через значительные промежутки времени ( — период следования импульсов). На рис. 7.7,а показаны шесть сплошных спектров, каждый из которых соответствует импульсу (с тем же номером) последовательности, изображенной на рис. 7.6.
Дата публикования: 2015-01-23; Прочитано: 1042 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!