Любой цикл можно заменить бесконечно большим числом б/м циклов Карно 1-го рода

Р V	e O B A f h

D O¢ C

g

Б/м цикл ABCD можно заменить б/м циклом Карно efgh, т.к. их площади отличаются на б/м величины 2-го порядка (сравним площади треугольников e OA и OB f, h O¢D и O¢C g).

- = 0; - + - +... = 0

В предельном случае = 0

Если интеграл по замкнутому контуру равен 0, то имеется такая функция от переменных интегрирования, полный дифференциал которой равен подынтегральному выражению, т.е. имеется функция S, для которой:

dS =

Эта функция - энтропия S.

P a · 2 1 · b V

Интеграл по замкнутому контуру можно разбить на два интеграла: = + = 0 = - =

Т.о., сумма приведенных теплот (интеграл элементарных приведенных теплот) при переходе системы равновесным путем из состояния 1 в состояние 2 не зависит от пути процесса, а только от начального (1) и конечного (2) состояний. Следовательно, интеграл элементарных приведенных теплот в равновесном процессе равен приросту некоторой функции состояния системы:

= S₂ - S₁, = dS

Энтропия есть функция состояния системы: ее изменение равно сумме приведенных теплот, поглощенных системой в равновесном процессе. Она является однозначной, непрерывной и конечной функцией состояния.

[S] (как и теплоемкость): Дж/(К×моль) или Дж/(К×г) (кал/(К×моль) или кал/(К×г))

dQ = dA + dU /: T

= + = dS