Метод обратного умножения

Метод обратного умножения основан на предположении, что ре­активность подкритического реактора с источником нейтронов обрат­но пропорциональна скорости счета детектора, расположенного в ре­акторе или вблизи него.
Это предположение хотя и достаточно очевид­но, строго говоря, реализуется в тех случаях, когда приемлема точеч­ная модель реактора.

Поведение плотности потока нейтронов (мощности) реактора с источником нейтронов во времени можно описать уравнением:

где: Ф₀ – исходное значение плотности потока нейтронов, К – эффективный коэффициент размножения нейтронов, l – среднее время жизни поколения нейтронов, q – мощность внешнего источника нейтронов.

Для критической размножающей среды и число нейтронов в единице объема будет изменяться по линейному закону

то есть в критической среде с внешним источником стационарный режим работы невозможен.

Мощность реактора будет в этом случае расти по линейному закону, угол наклона которого пропорционален мощности внешнего источника нейтронов.

Очевидно, что и в надкритической среде число нейтронов в единичном объеме также будет возрастать со временем, но уже по экспоненциальному закону.

• Однако если размножающая среда подкритическая,
то в ней можно осуществить стационарный процесс, поскольку выражение имеет асимптотическое стационарное решение

•

• причем полное число нейтронов в единице объема среды зависит как от мощности внешнего источника, так и от степени близости коэффициента размножения К к единице. Величина M

•

• носит название коэффициента умножения.

• Метод обратного умножения основан на предположении, что ре­активность подкритического реактора с источником нейтронов об­ратно пропорциональна скорости счета детектора, расположенного в реакторе или вблизи него:

• Умножение нейтронов Y_i для состояния реактора «i» можно определить как отношение числа нейтронов в реакторе в состоянии «i» - N_i к числу нейтронов N₀ с минимальным стартовым размножением

• Y_i= N_i / N₀.

• Реально мы, конечно, не знаем истинного числа нейтронов в реакторе, а только оцениваем его по скорости отсчетов детектора или току ионизационных камер I_i, которые связаны с числом нейтронов через эффективность этих детекторов (e) как

• I_i = e* N_i

• Тогда можно условно принять:

• Y_i= I_i /I₀.

• В числителе стоит эффективность детектора по отношению к размножающимся вторичным нейтронам деления (спектр деления со средней энергией примерно 2 МэВ), а в знаменателе - по отношению к нейтронам источника (спектр со средней энергией около 1 МэВ).

• Фундаментальный факт состоит в том, что при приближении к критичности Yi стремится к 1:

•

• при K_{eff Þ} l

•

• Из решения урав­нения в указанных приближениях для подкритического реактора с источником следует обратная пропорциональность между числом
ней­тронов в реакторе и его реактивностью.

• После определения понятия умножения вводят понятие «обратного умножения» ОУ=1/Y
и на основе этого соотношения записывают формулу обратного умножения

•.

• Именно на этом соотношении построен
«метод обратного умножения», позволяющий экспериментально измерять как реактивность
(или критичность) самого реактора, так и реактивность вносимых в него возмущений.

• На методе обратного умножения (ОУ) основано измерение любых изменений реактивности реактора. Фундаментальный вывод состоит в том, что изменение реактивности при переходе реактора из состояния"1" состояние "2", равно:

Dr₂₁ = 1/У1 – 1/У2 = ОУ1 - ОУ2 = -DОУ

Этим же методом получают интегральную и дифференциальную градуировочную характеристику органа регулирования, измеряя вес частей стержня.

• На этом методе основано, в частности, «взвешивание» стержней СУЗ в подкритических состояниях.

• Этим же методом получают интегральную и дифференциальную градуировочную характеристику органа регулирования.

• Все работы по измерению эффективности стержней проводятся при приближении к критическому состоянию (K_eff = 0.95-0.98 и
Y=20-30), когда можно считать, что свойства подкритического и критического реакторов близки (это не факт, а допущение).

• На методе обратного умножения основан и метод безопасного достижения критического состояния при загрузке реактора.

• Отметим особо, что метод обратного умножения - статический.

• Поэтому при замерах скорости счёта детекторов следует делать выдержку после любых возмущений (1-3 минуты), чтобы исключить влияние переходных процессов и использовать при измерениях не один, а не менее 2-х детекторов нейтронов.

• Методика пуска реактора с построением кривой обратного счета обеспечивает ядерную безопасность
в процессе пуска и сводится к построению в процессе загрузки реактора зависимости обратного умн ожения (ОУ = 1/У)

• от характеристики реактора, изменяющей параметр его критичности

• (например, от числа загруженных в реактор тепловыделяющих сборок ТВС (n),
от уровня замедлителя Н, от концентрации борной кислоты С, от положения компенсирующих органов).

• Если в процессе загрузки реактора строить зависимость обратной скорости счета (N_i) от числа загруженных ТВС,то можно прогнозировать реактивность реактора в относительных единицах.

• Во всяком случае, можно утверждать, что такая кривая будет стремиться к 0 при приближении загрузки реактора к крити­ческой.

• В процессе набора критической массы целесообразно строить oтношения скоростей (начальной к текущей скорости счета – N₀/N_i) счета.

• Таким образом, по отношению измеренных скоростей счета детек­торов можно оценивать степень приближения реактора к критическому состоянию и даже оценивать его реактивность.

• При загрузке ТВС в активную зону или при ступенчатом извлечении из реактора органов регулирования (ОР) реализуется линейная зависимость реактивности от числа загруженных сборок или от высоты подъема группы ОР.

• При достижении критического состояния скорость счета начнет неограниченно возрастать, при этом N₀/N_i будет стремиться к нулю.