Уравнения Д. Бернулли для потока реальной жидкости

В реальных потоках жидкости присутствуют силы вязкого трения. В результате слои жидкости трутся друг об друга в процессе движения. На это трение затрачивается часть энергии потока. По этой причине в процессе движения неизбежны потери энергии. Эта энергия, как и при любом трении, преобразуется в тепловую энергию. Из-за этих потерь энергия потока жидкости по длине потока, и в его направлении постоянно уменьшается. Т.е. напор потока Hпотока в направлении движения потока становится меньше. Если рассмотреть два соседних сечения 1-1 и 2-2, то потери гидродинамического напора” h составят:

,

где H1-1 - напор в первом сечении потока жидкости,

H2-2 - напор во втором сечении потока,

h - потерянный напор - энергия, потерянная каждой единицей веса движущейся жидкости на преодоление сопротивлений на пути потока от сечения 1-1 до сечения 2-2.

С учётом потерь энергии уравнение Бернулли для потока реальной жидкости будет выглядеть

20. Коэффициент «альфа» в уравнении Д. Бернулли и его физический смысл.

Коэффициент Кориолиса. Для применения уравнения Бернулли необходимо знать величину удельной энергии.

Коэффициент Кориолиса при турбулентном режиме течения меняется в пределах от 1,11 до 1,15.

Коэффициент Кориолиса а является определенной величиной и характеризует степень неравномерности распределения скоростей по живому сечению потока. Установлено, что а> I и обычно его значение заключено в пределах а =1,03-=- 1,1. В инженерной практике чаще всего принимают а=1.

Обычно коэффициент Кориолиса определяется опытным путем. Он зависит от степени неравномерности распределения скоростей в поперечном сечении потока и всегда больше единицы; для так называемого ламинарного режима в цилиндрической трубе а = 2, а для так называемого турбулентного режима а = = 1,0454-1,10.