![]() |
Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | |
|
, (3.22)
де – орт до додаткової поверхні Р.
Розглянемо інтеграл в правій частині (3.22). Вектор в ньому являється вектором об'ємної густини струму провідності, який визначається співвідношенням
. (3.23)
При , струми будуть розподілені по поверхні у вигляді тонкого шару. Такі струми називаються поверхневими (рис. 3.6). Густина поверхневих струмів визначається співвідношенням
,
де – одиничний вектор, який вказує напрямок руху зарядів в даній точці.
– перетинаючий струмом відрізок лінії, перпендикулярний вектору
.
Звідки
. (3.24)
З рисунку 3.4 видно, що найбільшу величину зміни дотична складова буде мати в напрямку перпендикулярному до вектору густини поверхневого струму, тобто при співпаданні одиничних векторів
і
.
Тоді з урахуванням цього зауваження (3.24) можна записати . (3.25)
Вважаючи розподілення густини поверхневого струму на відрізку рівномірним і використовуючи (3.23) і (3.24), перетворимо праву частину рівності (3.22) наступним чином:
. (3.26)Підставивши (3.26) в (3.22) і скоротивши на спільний множник
, отримаємо
, або
,
де – проекція
на напрямок
.
Щоб отримати співвідношення (3.20) необхідно замінити і скористатися властивістю змішаного добутку векторів. В результаті маємо
,
Через те, що орт , який задає орієнтацію площини Р, являється невизначеним, то це співвідношення має кінцевий вигляд що повністю співпадає з (3.20)
Дотичні складові вектору магнітної індукції будуть розривні на межі розділу
. (3.27)
Дата публикования: 2014-11-03; Прочитано: 397 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!