Векторная диаграмма строится в следующей последовательности

1. Изображаем вектор действующего значения тока в горизонтальном положении.

2. Строим вектор падения напряжения на резистивном сопротивлении, совпадающий с током по фазе.

3. Строим вектор падения напряжения на ёмкостном сопротивлении от конца вектора U_R, отстающий по фазе от вектора тока на угол .

4. т.к. при последовательном соединении цепи напряжение на зажимах равно сумме падений напряжения на участках цепи, складываем векторы U_R и U_c и получим вектор падения напряжения на зажимах цепи U.

Из векторной диаграммы следует, что при наличии в цепи резистивного сопротивления R и емкостного Xc напряжение отстаёт от тока не на угол , как в цепи с ёмкостью, а на угол < . Из в.д. видно, что угол < если резистивное сопротивление преобладает над емкостным и угол > , если емкостное сопротивление преобладает над резистивным.

Значит уравнение для мгновенного значения напряжения при токе, изменяющемся по синусоидальному закону

будет иметь вид

Из векторной диаграммы видно, что действующее значение напряжения на зажимах цепи равно

катетами этого треугольника являются

Стороны треугольника напряжения, выраженные в единицах напряжения, разделим на ток I, получим подобный треугольник сопротивлений, катетами которого являются

- активное сопротивление - емкостное сопротивление

а гипотенузой – полное сопротивление цепи

Из треугольника сопротивлений видно, что полное сопротивление Z равно геометрической сумме R и X_c

Действующее значение тока и напряжения определяется

Из треугольника сопротивлений