Вынужденные колебания. Колебания можно сделать незатухающими, если компенсировать потери, то есть в процессе колебаний подводить к колеблющемуся телу энергию

Колебания можно сделать незатухающими, если компенсировать потери, то есть в процессе колебаний подводить к колеблющемуся телу энергию. Последнее можно делать двумя способами.

1) Подводить энергию с помощью постоянной силы.

Возникающие при этом колебания носят название автоколебаний. Такими будут, например, колебания скрипичной струны под действием смычка, волны на воде при ветре и др. Примерами автоколебательной системы могут служить часовые механизмы и колебательные контуры в радиопередатчиках. Основной закон динамики в случае одномерных автоколебаний можно представить в виде:

, где F = const.

(4.30)

2) Подводить энергию за счет переменной силы, которая изменяется по гармоническому закону:

,

(4.31)

где F _m – амплитуда вынуждающей силы.

Уравнение показывает, что частота изменения вынуждающей силы есть w. Эта частота совершенно не обязательно должна совпадать с частотой колебаний w _о, свойственных самой системе.

Интересен вопрос, при каком соотношении между w и w _о колебания будут происходить с наибольшей амплитудой. Для ответа на этот вопрос следует прежде всего помнить, что под воздействием внешней периодической силы тело будет колебаться не с частотой w _о, а с частотой вынуждающей силы – w:

.

(4.32)

Начальная фаза показывает, что колебания (вынужденные колебания) не совпадают по фазе с колебаниями вынуждающей силы, отстают от неё на j _о.

Динамическое уравнение вынужденных колебаний в проекции на ось, вдоль которой происходят колебания, запишется так:

.

(4.33)

Заменяя x по (4.32), а ускорение и скорость – соответствующими производными этой функции, получим:

,

(4.34)

где буквой j = (w t – j _о) обозначена фаза колебаний.

Оставляя вынуждающую силу в левой части уравнения и перенося остальное в правую, будем иметь:

.

(4.35)

Последнее уравнение может служить основанием для построения векторной диаграммы, у которой опорная ось совпадает с вынуждающей силой.

Откладывая сначала амплитуду квазиупругой силы kx _m, запаздывающей по отношению к вынуждающей силе на угол j _о, затем амплитуду силы трения, сдвинутую по фазе относительно смещения на p/ 2, и, наконец, амплитуду произведения массы на ускорение, которая противоположна смещению, получим векторную диаграмму, на которой изображены четыре вектора (рис. 4.6).

Сложение векторов следует начать с двух противоположных друг другу векторов kx _m и . Сумма их, найденная по диаграмме, выделена жирной чертой и равна разности длин этих векторов . Далее строится прямоугольник, диагональю которого будет F _m, как того требует уравнение (4.35). По теореме Пифагора

,

(4.36)

откуда можно найти амплитуду вынужденных колебаний:

.

(4.37)

Из полученного равенства следует, что при w = w _о амплитуда вынужденных колебаний имеет максимум. Явление резкого увеличения амплитуды вынужденных колебаний при совпадении частот носит название резонанса, а график зависимости амплитуды от частоты (рис. 4.7) называется резонансной кривой. Резонансная кривая в зависимости от величины коэффициента сопротивления может быть либо высокой и острой (при малом затухании), либо более пологой.