Подобие тепловых процессов в проводах воздушных ЛЭП

Критерии подобия процессов нагревания и охлаждения голого провода воздушной ЛЭП определяются из уравнения теплоотдачи

, (11.23)

способом интегральных аналогов (делением на )

(11.24)

(11.25)

, (11.26)

где V₀ - объем провода; s - сечение провода; α - коэффициент теплоотдачи, зависящий от свойств среды (температуры воздуха, скорости ветра, барометрического давления), внешнего диаметра и состояния поверхности провода,

C - удельная теплоемкость;

θ - температура, отсчитанная от температуры окружающей среды как от нуля;

R₀ - электрическое сопротивление при θ = 0;

β – температурный коэффициент изменения R₀;

t – время.

T_T - постоянная времени теплового процесса;

ρ - плотность материала;

γ- коэффициент кинематической вязкости;

T_T - постоянная времени теплового процесса;

λ- коэффициент теплопроводности среды (изоляции);

T_*Т - относительная постоянная времени;

C -удельная теплоемкость;

Ρ - плотность материала;

а - коэффициент температуропроводности;

γ - коэффициент кинематической вязкости;

t - время;

l - линейный размер;

α - коэффициент теплоотдачи от поверхности кабеля к среде;

V - скорость среды;

Μ - вязкость среды;

d - диаметр кабеля;

g - ускорение свободного падения;

θ - температура, отсчитанная от температуры окружающей среды как от нуля;

β - температурный коэффициент изменения R₀;

R₀ - электрическое сопротивление при θ = 0;

P - потери мощности;

Q - теплота, выделяемая в единице объеме.

При заданном неизменном состоянии среды достаточно, чтобы соотношение

α₁/α₁₁ = idem (11.26)

удовлетворялось при изменении температур проводов в определенном диапазоне. При переменных свойствах среды должны также удовлетворяться критерии Рейнольдса и Нуссельта.