Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | ||
|
Метод эквивалентного генератора позволяет произвести частичный анализ электрической цепи. Например, определить ток в какой-либо одной ветви сложной электрической цепи и исследовать поведение этой ветви при изменении ее сопротивления. Сущность метода заключается в том, что по отношению к исследуемой ветви amb (рис. 1.28, а) сложная цепь заменяется активным двухполюсником А (смотри рис. 1.23), схема замещения которого представляется эквивалентным источником (эквивалентным генератором) с ЭДС E э и внутренним сопротивлением r 0э, нагрузкой для которого является сопротивление R ветви amb.
Если известны ЭДС и сопротивление эквивалентного генератора, то ток I в ветви amb определяется по закону Ома
.
Покажем, что параметры эквивалентного генератора E э и r 0э можно определить соответственно по режимам холостого хода и короткого замыкания активного двухполюсника.
В исследуемую схему (рис. 1.28, а) введем два источника, ЭДС которых E 1 и E э равны и направлены в разные стороны (рис. 1.28, б). При этом величина тока I в ветви amb не изменится. Ток I можно определить как разность двух токов I = I э− I 1, где I 1 – ток, вызванный всеми источниками двухполюсника А и ЭДС E 1 (рис. 1.28, в); I э – ток, вызванный только ЭДС E э (рис. 1.28, г).
Если выбрать ЭДС E 1 такой величины, чтобы получить в схеме (1.28, в) ток I 1=0, то ток I будет равен (рис. 1.28, г)
,
где r 0э – эквивалентное сопротивление двухполюсника А относительно выводов а и b.
Рис. 1.28
Так как при I 1=0 (рис. 1.28, в) активный двухполюсник А будет работать относительно ветви amb в режиме холостого хода, то между выводами a и b установится напряжение холостого хода U = U хх и по второму закону Кирхгофа для контура amba получим E 1= I 1 R + U хх= U хх. Но по условию E э= E 1, поэтому и E э= U хх. Учитывая это, формулу для определения тока I можно записать в такой форме:
(1.26)
.
В соответствии с (1.26) электрическая цепь на рис. 1.28, а может быть заменена эквивалентной цепью (рис. 1.28, д), в которой E э= U хх и r 0э следует рассматривать в качестве параметров некоторого эквивалентного генератора.
Значения E э= U хх и r 0э можно определить как расчетным, так и экспериментальным путем. Для расчетного определения U хх и r 0э необходимо знать параметры элементов активного двухполюсника и схему их соединения.
Для определения величины r 0э необходимо удалить из схемы двухполюсника все источники, сохранив все резистивные элементы, в том числе и внутренние сопротивления источников ЭДС. Внутренние сопротивления источников напряжений принять равными нулю. Затем рассчитать известными методами эквивалентное сопротивление относительно выводов ab.
Для определения величины E э разомкнем цепь и определим по методу узлового напряжения напряжение Uab = U хх= E э между выводами ab активного двухполюсника.
Экспериментально параметры эквивалентного генератора можно определить по результатам двух опытов. Разомкнув ветвь с сопротивление R (рис. 1.28, д), измеряем напряжение между выводами a и b Uab = U хх= E э (опыт холостого хода).
Для определения r 0э проводится (если это допустимо) опыт короткого замыкания: заданная ветвь замыкается накоротко и в ней измеряется ток короткого замыкания I кз. По закону Ома рассчитываем величину r 0э= E э/ I кз.
13. Основные характеристики магнитного поля:-магнитная индукция;-магнитная проницаемость;-напряженность магнитного поля;-магнитный поток;-правило Буравчика.
Магни́тная инду́кция — векторная величина, являющаяся силовой характеристикой магнитного поля (его действия на заряженные частицы) в данной точке пространства. Определяет, с какой силой магнитное поле действует на заряд , движущийся со скоростью .
Более конкретно, — это такой вектор, что сила Лоренца , действующая со стороны магнитного поля[1] на заряд , движущийся со скоростью , равна
где косым крестом обозначено векторное произведение, α — угол между векторами скорости и магнитной индукции (направление вектора перпендикулярно им обоим и направлено по правилу буравчика).
Также магнитная индукция может быть определена[2] как отношение максимального механического момента сил, действующих на рамку с током, помещенную в однородное поле, к произведению силы тока в рамке на её площадь.
Является основной фундаментальной характеристикой магнитного поля, аналогичной вектору напряжённости электрического поля.
В системе СГС магнитная индукция поля измеряется в гауссах (Гс), в системе СИ — в теслах (Тл)
1 Тл = 104 Гс
Магнитометры, применяемые для измерения магнитной индукции, называют тесламетрами.
Магнитная проницаемость — физическая величина, коэффициент (зависящий от свойств среды), характеризующий связь между магнитной индукцией и напряжённостью магнитного поля в веществе. Для разных сред этот коэффициент различен, поэтому говорят о магнитной проницаемости конкретной среды (подразумевая ее состав, состояние, температуру и т. д.).
Впервые встречается в работе Вернера Сименса «Beiträge zur Theorie des Elektromagnetismus» («Вклад в теорию электромагнетизма») в 1881 году[1].
Обычно обозначается греческой буквой . Может быть как скаляром (у изотропных веществ), так и тензором (у анизотропных).
В общем связь соотношение между магнитной индукцией и напряженностью магнитного поля через магнитную проницаемость вводится как
и в общем случае здесь следует понимать как тензор, что в компонентной записи соответствует[2]:
Для изотропных веществ соотношение:
можно понимать в смысле умножение вектора на скаляр (магнитная проницаемость сводится в этом случае к скаляру).
В системе СГС магнитная проницаемость — безразмерная величина, в Международной системе единиц (СИ) вводят как размерную (абсолютную), так и безразмерную (относительную) магнитные проницаемости:
,
где — относительная, а — абсолютная проницаемость, — магнитная постоянная (магнитная проницаемость вакуума).
· Нередко обозначение используется не так, как здесь, а именно для относительной магнитной проницаемости (при этом совпадает с таковым в СГС).
Размерность абсолютной магнитной проницаемости в СИ такая же, как размерность магнитной постоянной, то есть Гн/м или Н/А2.
Напряжённость магни́тного по́ля (стандартное обозначение Н) — векторная физическая величина, равная разности вектора магнитной индукции B и вектора намагниченности M.
Магни́тный пото́к — поток как интеграл вектора магнитной индукции через конечную поверхность . Определяется через интеграл по поверхности
при этом векторный элемент площади поверхности определяется как
где — единичный вектор, нормальный к поверхности.
Также магнитный поток можно рассчитать как скалярное произведение вектора магнитной индукции на вектор площади:
где α — угол между вектором магнитной индукции и нормалью к плоскости площади.
Магнитный поток через контур также можно выразить через циркуляцию векторного потенциала магнитного поля по этому контуру:
Пра́вило бура́вчика (пра́вило винта́), или пра́вило правой руки — варианты мнемонического правила для определения направления векторного произведения и тесно связанного с этим выбора правого базиса[1]в трехмерном пространстве, соглашения о положительной ориентации базиса в нем, и соответственно — знака любого аксиального вектора, определяемого через ориентацию базиса.
Дата публикования: 2015-01-26; Прочитано: 531 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!