Магнитное поле цилиндрического проводника с током

Пусть по бесконечно длинному цилиндрическому проводу радиуса R про­текает по­стоянный ток I. Выберем систему координат x, y, z так, чтобы ось про­вода совпадала с осью координат z (рис. 276).

Будем считать, что ток равномерно распределяется по сечению провода, тогда его плотность будет равна

Для исследования магнитного поля выделим две неравнозначные об­ласти, для каж­дой из которых выполним расчет параметров магнитного поля:

1) область внутри провода при 0 £ r £ R,

2) область вне провода при R £ r £ ¥.

Для расчета поля во внутренней области выберем контур интегрирования в виде ок­ружности с текущим радиусом r < R. Тогда ток внутри контура интег­рирования:

, откуда

Применим к контуру интегрирования закон полного тока в интеграль­ной форме:

,

откуда следует и .

Векторы и направлены по касательной к окружности, их направле­ние опре­деляется по правилу правоходового винта.

При увеличении радиуса на элементарную величину dr произойдет приращение магнитного потока на величину dф на единицу длины провода (l = 1) и приращение магнитного потокосцепления на величину dy:

Внутренний магнитный поток и внутреннее потокосцепление найдутся в резуль­тате интегрирования полученных выше выражений по всему сечению провода:

_,

.

Из последнего уравнения следует формула для внутренней индуктив­ности провода на еди­ницу длины:

[Гн/м]

Внутренняя индуктивность провода зависит от его магнитной прони­цаемости m (для стальных проводов она значительно больше, чем для медных или алюминиевых) и не зави­сит от его радиуса.

Для расчета поля во внешней области выберем контур интегрирования в виде окруж­ности с текущим радиусом r > R. Ток внутри контура интегрирова­ния равен I и не зависит от текущего значения радиуса r. Из закона полного тока следует:

, откуда и

Приращения магнитного потока dф и потокосцепления dy будут равны:

Внешний магнитный поток Ф_внеш и соответственно внешнее потокосце­пление Y _внеш найдутся в результате интегрирования полученных выше выраже­ний по сечению вне про­вода:

,

где R’ < ¥ - внешний радиус в окружающем провод пространстве, где произво­дится расчет параметров поля.

Внешняя индуктивность провода на единицу длины:

[Гн/м]

МИНИСТЕРСТВО СЕЛЬСКОГО ХОЗЯЙСТВА РФ ФГБОУ ВПО «БАШКИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АГРАРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» ЗАУРАЛЬСКИЙ ФИЛИАЛ

Экзаменационный билет №16 Кафедра: ФИЗИКИ, МАТЕМАТИКИ И ИНФОРМАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ Дисциплина: Теоретические основы электротехники Направления «Агроинженерия» II курс

УТВЕРЖДЕНО НА ЗАСЕДАНИИ КАФЕДРЫ «» 2012 г. Зав. кафедрой ____________Музафаров С. М.

Схемы соединения обмоток генератора и приемников.

Уравнения магнитного поля в интегральной и дифференциальной формах.

Задача.