Поле элементарного электрического излучателя в дальней зоне

При анализе поля элементарного электрического вибратора принято всё пространство разбивать на три зоны (в зависимости от величины kr, называемого электрическим расстоянием):

– ближнюю или зону индукции (kr << 1, r < l);

– промежуточную (kr» 1, r» l);

– дальнюю или волновую зону (kr >> 1, r > l).

Наибольший интерес представляет поле диполя Герца в дальней зоне. Пренебрегая в (4.4) и (4.5) величинами и по сравнению с , получаем следующие выражения для комплексных амплитуд векторов и электромагнитного поля, создаваемого диполем Герца в дальней зоне:

, (4.6)

, (4.7)

где – волновое сопротивление среды.

Воспользовавшись формулами (4.3), перейдём к действительным векторам и :

, (4.8)

. (4.9)

Из формул (4.8) и (4.9) следует:

1) векторы и – синфазны;

2) амплитуда вектора в больше амплитуды вектора ;

3) элементарный электрический излучатель излучает сферическую волну (поверхность равных фаз представляет собой сферу радиуса r);

4) фазовая скорость (n _ф) сферической волны равна скорости света (v ₀) в среде с параметрами e _а, m _а;

5) амплитуды векторов и изменяются обратно пропорционально расстоянию r и зависят от sinq.

Из изложенного видно, что свойства электромагнитного поля, излучаемого (возбуждаемого) элементарным электрическим излучателем, подобны свойствам поля плоской волны в среде без потерь (см. разд. 2).