Реальная Т процессов горения и взрыва

Азот. C3H8+5O2+5*3.76N2=3CO2+4H2O+5*3.76N2

T=298+|∆H⁰₂₉₈^Cгор(C3H8)|/3C_P^CO2+4C_P^H2O –горение в токе кислорода

T=298+|∆H⁰₂₉₈^Cгор(C3H8)|/3C_P^CO2+4C_P^H2O+5*3.76C_P^N2- горение на воздухе

E=δT’’ δ=5.67*10^-8 Дж/с*м²

lgK=12650/T-2.32

T=2418000(1-x)α*0.01/33.6+9.9x

K=1-x/x^1.5√0.5

α=60% T=3042K

α=70% T=2141K

В соответствии с уравнением Стефана-Больцмана потери тепла на излучение пропорциональны температуре нагретых веществ в четвертой степени: где σ – постоянная Стефана-Больцмана, равная 5,67032.10-8 Дж·с−1·м−2· К −4; (5,67032.10-5 эрг/(с.см2. К 4).

Таким образом, от пламени горящего водорода в кислороде площадью 1 м2, при температуре 4261 К за 1 секунду происходят потери тепла, равные 1,869.107 Дж. Предположим, мощность источника горения такова, что в секунду образуется 1 моль воды. Потери тепла в таком источнике будут превышать энтальпию химической реакции – физически такой процесс самопроизвольно протекать не может. Для расчета реальной температуры процесса в систему уравнений вводят параметры тепловых потерь на излучение и теплообмен с окружающей средой. 40-70 % от общей мощности источника.

Анализируя представленные данные, отметим – при увеличении тепловых потерь и снижении температуры критического процесса степень диссоциации продуктов снижается и увеличивается выход продуктов реакции. Второй вывод носит несколько неожиданный характер. Оказывается, основные потери тепла в критических процессах не всегда происходят вследствие диссоциации продуктов реакции. Значительная часть энергии теряется в виде электромагнитного излучения.