Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | ||
|
Рис.91 |
Будем описывать этот процесс функцией , определяющей температуру в сечении стержня с координатой в момент времени .
Определим физический смысл её первых частных производных по координате и времени :
— быстрота изменения температуры в данном сечении;
— значение градиента температуры в данный момент времени.
Выберем в стержне произвольно два сечения с координатами и . Количество теплоты, проходящее через сечение стержня с координатой , определяется эмпирическим законом Фурье для теплопроводности:
где — коэффициент теплопроводности, — площадь сечения стержня, — время. Количество теплоты, проходящее через сечение стержня с координатой :
За одно и тоже время на участок стержня входит тепла , выходит . Их разность идёт на повышение температуры участка стрежня:
Будем считать участок стержня столь малым, что в каждый момент времени температура в каждом его сечении одинакова. Тогда за время , температура в каждой точке участка увеличится на .
Количество теплоты, необходимое для этого:
С учётом теоремы о среднем, получим:
По закону сохранения энергии:
где — коэффициент температуропроводности.
Для унификации записи уравнений обозначим . Тогда, одномерное уравнение теплопроводности примет вид:
Дата публикования: 2014-11-28; Прочитано: 479 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!