Рівняння дифузії

(4.5)

описує процеси поширення тепла або дифузії частинок у деякому середовищі, яке характеризується парметрами . Як частковий випадок, з рівняння (4.5) можна отримати класичне рівняння теплопровідності

, (4.6)

де – питома теплоємність, – густина, – коефіцієнт теплопровідності середовища, в якому відбувається процес поширення тепла, – інтенсивність внутрішніх джерел тепла. Якщо середовище є ізотропним, тобто – константи, то з рівняння (4.6) отримаємо

, (4.7)

де називається коефіцієнтом температуропровідності, – густина джерел тепла. Якщо внутрішні джерела тепла відсутні, тобто , то з рівняння (4.7) отримаємо класичне рівняння Фур’є

. (4.8)

Стаціонарні рівняння описують встановлені процеси, в яких величини, що характеризують їх не залежать від часу. Тоді рівняння коливань (4.2) та дифузії (4.5) будуть мати вигляд:

. (4.9)

При і рівняння (4.9) набуває вигляду

, (4.10)

і називається рівнянням Пуассона, а при отримуємо частковий випадок рівняння Пуассона, а саме рівняння Лапласа

. (4.11)

Встановлені періодичні процеси, тобто, процеси, в яких зовнішні збурення є періодичними з частотою і амплітудою і шукана функція є також періодичною, описуються рівнянням Гельмгольца

, (4.12)

де , а невідома функція буде трактуватися як амплітуда коливань. Рівняння Гельмгольца описує також процеси розсіювання та дифракції.

Рівняння Лапласа (4.11) на практиці зустрічається дуже часто, тому важливо мати його вигляд у різних системах координат. У сферичній системі координат (, , ) рівняння Лапласа набуває вигляду

, (4.13)

а у циліндричній системі координат (, , ) – вигляду

. (4.14)

Іншими прикладами рівнянь, які відіграють важливу роль у математичному моделюванні різноманітних фізичних процесів та явищ є:

a) телеграфне рівняння (описує розподіл електричного струму в провіднику):

; (4.15)

b) бігармонійне рівняння (описує коливання пружних тіл, таких як балка, пластина і т.д.):

, (4.16)

c) рівняння на власні значення (дає змогу визначати резонансні частоти коливань):

. (4.17)