Длина волны в многосвязных направляющих системах совпадает с длиной волны в свободном пространстве

В любой линии передачи с Т-волнами картина силовых линий электрического поля в поперечной плоскости аналогична статической картине, как в заряженном конденсаторе. При этом обкладки конденсатора должны иметь конфигурацию проводников линии передачи.

а	в	г	д
е
б
Рис. 4.2. Формирование поля в двухсвязных системах

Для того чтобы понять особое положение двухсвязных линий передачи, рассмотрим плоскую волну в свободном пространстве (рис. 4.2 а). Силовые линии электрического поля изображены сплошными линиями и направлены вертикально, а силовые линии магнитного – горизонтальными штриховыми линиями.

Перпендикулярно силовым линиям электрического поля можно поставить две параллельные идеально проводящие плоскости и получить плоский волновод. Эти плоскости не исказят структуру электромагнитного поля потому, что на их поверхности тангенциальные составляющие вектора напряженности электрического поля будут равны нулю. Поэтому между параллельными идеально проводящими плоскостями может распространяться плоская поперечная волна, а во внешней среде поля не будет.

Пара параллельных плоскостей является простейшим примером передающей линии с Т-волнами и прообразом реальных конструкций.

Если между плоскостями поставить две вертикальные перегородки, получим прямоугольный волновод. Но система перестанет быть двухсвязной, и Т-волна в ней распространяться уже не сможет.

Начнем скручивать плоскости в разные стороны, как это изображено на рис. 4.2 в. При этом силовые линии электрического поля должны оставаться перпендикулярными нашим деформируемым плоскостям, а силовые линии магнитного поля – перпендикулярны силовым линиям электрического поля. Непрерывной деформацией эти плоскости можно преобразовать в два параллельных провода круглого сечения и получить двухпроводную линию (рис. 4.2 г).