Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | ||
|
Уравнение первого закона термодинамики для процессов, где совершается только работа расширения, приобретает вид:
δ Q = dU + PdV (I, 51)
Если процесс идет при постоянном давлении, то, интегрируя, получаем:
QP = U2 — U1 + P(V2 — V1) (I, 52)
или
QP = (U2 + PV2) – (U1 + PV1) (I, 53)
Так как P и V — параметры состояния, a U — функция состояния, то сумма U + PV такжеявляется функцией состояния и её изменение в процессе не зависит от пути процесса, а лишь от начального и конечного состояний. Эта функция называется энтальпией и обозначается символом H. Определением величины H служит тождество:
H º U + PV (I, 54)
Энтальпия — это экстенсивное свойство системы, имеющее размерность энергии. Иногда энтальпию называют полной энергией системы при постоянном давлении, т. к. она включает в себя внутреннюю энергию U и энергию, определяемую произведением PV. Абсолютное значение энтальпии не может быть вычислено с помощью уравнений термодинамики, т. к. оно включает в себя абсолютную величину внутренней энергии.
Из уравнения (I, 53) следует, что теплота, поглощаемая при постоянном давлении, равна приросту энтальпии D H и не зависит от пути процесса:
QP = H 2 – H 1 = D H (I, 55)
Если принять во внимание, что в соответствии с (I, 8) теплота процесса при постоянном объёме (V=const) определяется следующим выражением
QV = D U, то легко можно найти связь между QP и QV:
QP – QV = D H – D U = P D V (I, 56)
При протекании химических реакций (или фазовых переходах)
QP – QV = D H – D U = P D V = D nRT,
где D n – разность между числом молей газообразных продуктов реакции и исходных веществ.
Дата публикования: 2014-11-04; Прочитано: 363 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!