Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | ||
|
Схема электрической цепи показана на рис. 8. При параллельном соединении напряжение одинаковое для всех ветвей, а токи разные. В схеме на рис. 8 активное сопротивление конденсатора принято равным нулю и учитывается только активное сопротивление индуктивной цепи(например сопротивление провода катушки индуктивности).
Рис.8.Электрическая цепь с параллельным соединением
Запишем для узла А первое уравнение Кирхгофа в векторной форме:
Ī= ĪK+ ĪC
и построим векторную диаграмму, используя связи между токами и напряжениями в сопротивлении, индуктивности и емкости, установленными в разделе 3.3. Векторная диаграмма показана на рис. 9.
Рис. 9. Векторная диаграмма для цепи с параллельным соединением при Ip > IC
На этой диаграмме
IC - ток в емкостной ветви;
IK - ток в индуктивной ветви;
Ia - проекция вектора тока индуктивной ветви на вектор напряжения(активный ток);
Ip - проекция вектора тока индуктивной ветви на ось, перпендикулярную вектору напряжения(реактивный ток);
Из прямоугольного треугольника oab:
I= , (12)
где IC=U/ XC Ia = IK∙ cosφk= , Ip= IK∙ sinφk= .
Сдвиг фаз между током I и напряжением U находится через тригонометрические функции:
tgφ= (Ip- IC)/ Ia; cosφ= Ia / I.
В данной цепи может наблюдаться режим, называемый резонансом токов, при котором φ = 0 и Ip= IC. В этом режиме ток I (12) минимальный I рез = Ia, а сопротивление цепи, соответственно, максимально. Определим резонансную частоту из условия Ip= IC:
= ; = ω C;
ωрез= ,
где ρ = - волновое сопротивление цепи. Если RK много меньше ρ, то резонансная частота определяется так же, как и в последовательной цепи. Токи в ветвях IC и IK могут превышать потребляемый ток I, если добротность больше единицы.
На рис.10 построены частотные характеристики тока I и полного сопротивления всей цепи ž=U/I
Рис.10. Частотные характеристики параллельной цепи
3.7. Мощность цепи синусоидального тока
Определим мгновенную мощность (мощность в заданный момент времени) как произведение мгновенных значений тока и напряжения:
p(t) = u(t)i(t) = 2UI sinωt∙sin(ω t -φ),
где φ- сдвиг фаз между током и напряжением. Преобразовав произведение синусов, получим:
p(t) = UI (cosφ - cos(2ω t -φ)). (13)
Как видим, мгновенная мощность зависит от времени, изменяется с удвоенной частотой (2ω), может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Положительному значению мгновенной мощности соответствует поступление энергии от источника питания к приемнику, отрицательному─возврат энергии от приемника к источнику питания. На рис.11 показан график мгновенной мощности при 0<φ<π/2 за время, равное периоду напряжения T.
Рис.11. График мгновенной мощности
Найдем среднее значение мощности P ср как такое неизменное значение мощности, при котором за период совершается такая же работа, как и при переменной во времени мощности. На рис.11 работа определяется площадью, ограниченной кривой p(t) и горизонтальной осью. Приравнивая площади получим:
P cp T = .
С учетом равенства (13), найдем:
P cp= = UI cosφ.
Среднее значение мощности называется активной мощностью и обозначается P.
P= P cp= UI cosφ. (14)
Активная мощность P характеризует электрическую энергию цепи синусоидального тока, которая необратимо преобразуется в другие виды энергии. Например, сделав в (14) замену U=Iž, cosφ = R/ž и умножив на время t, получим:
W= Pt= I2Rt.
Как известно из физики, так определяется электрическая энергия, которая в соответствии с законом Джоуля - Ленца преобразуется в тепло в сопротивлении R и нагревает его.
Наряду с необратимым преобразованием электрической энергии в другие виды энергии, в цепи синусоидального тока протекает еще один энергетический процесс ─ периодический обмен энергией между источником питания и приемником, имеющим индуктивность и емкость. В определенных интервалах времени в индуктивности накапливается энергия магнитного поля, а в емкости ─ электрического поля:
WM= Li2/2, WЭ= CU2/2.
Затем в другие интервалы времени эта энергия возвращается источнику питания.
Интенсивность обмена энергией между источником питания и приемником характеризуется мощностью, которая называется реактивной и обозначается буквой Q:
Q= UI sinφ = I2X. (15)
В индуктивности φ<0 и QL >0, а в емкости φ<0 и QC <0. Поэтому
Q= QL- QC,
то есть индуктивная реактивная мощность ─ положительная, а емкостная реактивная мощность ─ отрицательная. Это объясняется тем, что процесс накопления энергии и ее возврат источнику питания в емкости и индуктивности происходит в противофазе. В результате, в электрических цепях, содержащих индуктивность и емкость, происходит взаимообмен реактивной энергией между ними. При резонансе Q= 0 и QL= QC, следовательно, происходит полный взаимообмен реактивной энергией между L и C, а источник питания исключен из этого обмена.
Помимо понятий активной и реактивной мощностей широко используется понятие полной мощности, которую обозначают буквой S и определяют из формулы
S=UI = . (16)
Используя полную мощность, выражение для активной мощности можно записать P= S cosφ. При cosφ = 1.0 P=S. Отсюда следует, что полная мощность определяет наибольшее значение активной мощности, которое может быть получено при заданных значениях тока и напряжения, если cosφ=1.0.
Отношение активной мощности к полной называют коэффициентом мощности. Для цепи синусоидального тока коэффициент мощности равен cosφ.
Чтобы на практике различить о какой мощности идет речь, единице мощности приписываются разные названия в зависимости от вида мощности.
Единице активной мощности присвоено название Ватт (Вт), реактивной ─ вольт-ампер реактивный(вар), полной мощности ─ вольт-ампер(В.А.).
Дата публикования: 2015-07-22; Прочитано: 1350 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!