Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | ||
|
Схема простейшего (одновального) ГТД со сгоранием топлива при p=const представлена на рис. 8. 4. К основным элементам этого двигателя относятся турбокомпрессор, состоящий из компрессора К и газовой турбины ГТ, соединенных валом, камера сгорания КС и редуктор Р.
Рис. 8.4. Схема одновального ГТД со сгоранием топлива при p=const:
К – компрессор; КС – камера сгорания; ГТ – газовая турбина; Р – редуктор
В компрессоре происходит процесс сжатия поступающего из атмосферы воздуха, в результате чего его давление и температура возрастают от начальных значений ра, Та до конечных рс, Тс. Выбор степени повышения давления зависит от конструктивной схемы двигателя, от максимальной температуры Тz газа и КПД компрессора и турбины. Величина в значительной степени оказывает влияние на мощностные и экономические показатели двигателя. В выполненных конструкциях транспортных ГТД = 3,5 - 16, в авиационных ГТД имеет более высокие значения (до 40).
Из компрессора воздух поступает в камеру сгорания, куда через форсунки непрерывно под давлением поступает распыливаемое топливо. При пуске двигателя топливо подается после раскрутки турбокомпрессора стартером до пусковой частоты вращения и воспламеняется от электрической свечи. После пуска свеча выключается и воспламенение топлива осуществляется от факела пламени.
В камере сгорания вследствие ее гидравлического сопротивления полное давление газа на выходе несколько меньше давления на входе, что учитывается коэффициентом полного давления . Температура газа в зоне горения равна примерно 2300К, однако, для обеспечения работоспособности лопаток турбины, зависящей от жаропрочности материала, за зоной горения в поток продуктов сгорания подмешивается избыточный воздух и температура газа снижается. Общее количество воздуха, поступающего в камеру сгорания, в 3,5...4,5 раза больше теоретически необходимого для полного сгорания подаваемого топлива, а максимальная температура газа Tz на выходе из камеры транспортных ГТД равна 1100... 1500 К, в авиационных ГТД она достигает 1650... 1700 К.
Из камеры сгорания газ направляется в турбину, в которой в процессе расширения совершает работу, вращая рабочее колесо. Давление и температура газа понижаются при этом до рb, Тb. Степень понижения давления меньше, чем степень повышения давления в компрессоре.
Часть работы, совершаемой газом в турбине, идет на привод компрессора, а остальная часть - полезная (эффективная) работа - через редуктор передается потребителю. После выхода газа из турбины происходит отвод теплоты в атмосферу при p=const.
Рис. 8.5. Термодинамический цикл ГТД со сгоранием при p=const:
а) – в vp- координатах; б) – в sT- координатах; в) – в si- координатах
Термодинамический цикл ГТД в vp-,sT- и si- координатах приведен на рис. 8.5. Состав рабочего тела в термодинамическом цикле не меняется, но для определенности будем называть рабочее тело, проходящее через компрессор, воздухом, а через турбину - газом. В этом цикле процессы ас сжатия воздуха в компрессоре и расширения zb газа в турбине считаются адиабатными и .
В процессе cz подвода теплоты к рабочему телу гидравлическое сопротивление камеры сгорания не учитывается, и этот процесс, также как и процесс bа отвода теплоты в атмосферу, принимается изобарным.
В изобарных процессах подвода и отвода теплоты
;
. (8.16)
Тогда при условии Cp=const, термический КПД цикла
(8.17)
Выразим температуры газов в точках с, z, b цикла через температуру в точке а. Имеем:
- в процессе ас:
;
- в процессе сz:
;
где - степень предварительного расширения;
- в процессе zb:
; (8.18)
Подставив полученные выражения температур в уравнение (8.17), получим
(8.19)
Из уравнения (4.19) следует, что термический КПД цикла ГТД с подводом теплоты при p=const зависит только от степени повышения давления в компрессоре и свойств рабочего тела (через показатель адиабаты к).
Удельная работа цикла определяется как разность между работой расширения в турбине и работой сжатия в компрессоре.
С учетом уравнений (6.19) и (6.21) получим:
(8.20)
После замены отношений температур соответствующими отношениями давлений имеем
(8.21)
где - степень повышения температуры в цикле.
Оптимальную степень повышения давления , при которой достигается максимальная удельная работа, можно определить исследованием выражения (8.21) на максимум. Продифференцируем это выражение по и производную приравняем нулю:
или ; ;
Откуда
(8.22)
Как видно из выражения (8.22), каждому значению максимальной температуры Tz цикла соответствует оптимальная степень повышения давления, численное значение которой увеличивается с ростом температуры.
График зависимостей и от приведен на рис. 8.6. Зависимости построены при к=1,4; R=287 Дж/(кг∙К); Та=288К и при различных практически достижимых максимальных температурах цикла Tz.
Из графика видно, что увеличение способствует повышению Однако по мере роста растет температура Тс в конце сжатия, и если при этом количество теплоты q1, подводимой к рабочему телу, остается неизменным, то соответственно возрастает и максимальная температура цикла Тz, допустимое значение которой имеет ограничение, обусловленное жаропрочностью применяемых материалов. Существование , при которой достигает максимума, объясняется тем, что работа за цикл зависит от количества подведенной теплоты и от термического КПД, определяющего степень преобразования этой теплоты в работу, .
При повышении увеличивается температура Тс в конце сжатия и при неизменной максимальной температуре (Tz=idem) количество подводимой теплоты уменьшается. С повышением до значения по сравнению с уменьшением q1 термический КПД растет в большей степени и работа за цикл увеличивается. При дальнейшем увеличении прирост замедляется и на работу цикла большее влияние оказывает уменьшение количества подведенной теплоты.
С увеличением максимальной температуры цикла относительное уменьшение подводимой теплоты с ростом становится меньше и максимум достигается при большем значении .
Рис. 8.6. График зависимости удельной работы и термического КПД от степени повышения давления при различных температурах Tz:
___ - в цикле с подводом теплоты при p=const
- - - - в цикле с подводом теплоты при V=const
1 – при Тz = 1100K ( =3,819); 2 – при Тz = 1300K ( =4,514); 3 – при Тz = 1500K ( =5,206);
ГТД рассмотренной одновальной схемы наиболее прост по конструкции, но имеет существенный недостаток. Вследствие жесткой механической связи турбины с компрессором при возрастании внешней нагрузки частота вращения турбокомпрессора уменьшается. Это приводит к уменьшению степени повышения давления и количества воздуха, поступающего в камеру сгорания. Для предотвращения роста температуры газа выше максимально допустимой и сгорания лопаток турбины необходимо в соответствии с уменьшением расхода воздуха уменьшать и подачу топлива, в результате чего вместо требуемого повышения крутящий момент уменьшается. Такое изменение крутящего момента непригодно для транспортной машины. Практическое применение одновальные ГТД получили в энергоагрегатах для привода генератора.
Возрастание крутящего момента с ростом внешней нагрузки происходит в двигателе со свободной силовой турбиной. Отличительной особенностью цикла такого двухвального ГТД является двухступенчатое расширение газа. Вначале газ расширяется в турбине турбокомпрессора, вся работа которой затрачивается на привод компрессора, а затем в свободной, механически не связанной с валом турбокомпрессора, силовой турбине. Мощность с вала силовой турбины через понижающий редуктор передается потребителю.
В двухвальном ГТД рост внешней нагрузки вызывает уменьшение частоты вращения силовой турбины, а режим работы турбокомпрессора остается неизменным. При соответственно неизменных расходе газа и его параметрах перед силовой турбиной с понижением частоты вращения турбины крутящий момент возрастает.
8.2.2. Цикл ГТД с подводом теплоты при постоянном объёме (цикл Хамфри, Humphrey)
В газотурбинном двигателе, работающем по этому циклу, процесс сгорания топлива происходит при закрытых впускных и выпускных клапанах, установленных в камере сгорания, т. е. в замкнутом объеме камеры (V=const). При этом топливо впрыскивается в камеру периодически в момент закрытия клапанов.
Термодинамический цикл двигателя в vp- и sT- координатах показан на рис. 8.7.
Рис. 8.7. Термодинамический цикл ГТД с подводом теплоты при V=const:
а) в vp- координатах; б) в sT- координатах
Количество теплоты, подводимой к рабочему телу в этом цикле, определяется выражением:
(8.23)
Тогда термический КПД
(8.24)
Выразим температуры в характерных точках цикла через начальную температуру Та :
; ; , (8.25)
где - степень изохорного повышения давления при подводе теплоты.
Подставляя выражения этих температур в формулу термического КПД, получаем
(8.26)
Таким образом, термический КПД цикла с подводом теплоты при V=const зависит как от степени повышения давления в компрессоре, так и от количества подводимой в цикле теплоты , которому соответствует определенное значение величины .
В изохорном процессе подвода теплоты
(8.27)
Подставив полученное выражение в (8.26), установим зависимость от и :
(8.28)
Удельная работа за цикл определяется выражением
(8.29)
График зависимостей , и от при k =1,4; R=287 Дж / (кг К);
Та=288 К и при различных значениях Тz приведен на рис. 8.6
Характер этих зависимостей в ГТД с подводом теплоты при V=const и p=const аналогичен. Однако их сопоставление показывает,
что > в реально возможном диапазоне и при всех практически реализуемых температурах Тz.
По удельной работе преимущество имеет цикл с подводом
теплоты при p=const, причем с ростом оно возрастает. Лишь при очень малых значениях , находящихся за пределом целесообразных, величина становится большей в цикле с подводом теплоты при V=const. Объясняется все это тем, что при одинаковых и Тz количество подводимой теплоты больше, чем , их отношение . Это отношение, начиная с некоторого малого значения , превышает отношение термических КПД . При росте отношение уменьшается и значимость большего отношения количеств подводимой теплоты возрастает, соответственно увеличивается и разность удельных работ.
Цикл с периодическим сгоранием топлива при V=const более экономичен, но для его осуществления необходима установка в камере сгорания впускных и выпускных клапанов, что в значительной степени усложняет конструкцию двигателя и снижает надежность его работы. Кроме того, значительные гидравлические сопротивления клапанов существенно снижают термодинамические преимущества в действительном цикле и даже могут привести к отрицательному эффекту. Поэтому двигатели с таким циклом не получили практического применения, все выполненные конструкции ГТД работают по циклу со сгоранием топлива при p=const.
Улучшение экономических показателей ГТД достигается осуществлением цикла с регенерацией теплоты, а также приближением цикла ГТД к обобщенному циклу Карно, в котором кроме увеличения термического КПД увеличивается и удельная работа.
Учитывая, что цикл с подводом теплоты при V=const в настоящее время не находит практического применения, указанные способы улучшения показателей ГТД рассмотрим применительно к циклу с подводом теплоты при p=const.
Дата публикования: 2015-02-22; Прочитано: 1918 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!