Студопедия.Орг Главная | Случайная страница | Контакты | Мы поможем в написании вашей работы!  
 

Принцип действия и характеристики диодного детектора




Схема амплитудного диодного детектора изображена на рис. 1. На вход детектора поступает высокочастотный сигнал uc (t). Детектор представляет собой последовательное соединение диода VD и нагрузочной цепи (фильтра): конденсатора Сн и резистора Rн, включенных параллельно. С нагрузочной цепи снимается выходное колебание u вых(t).

Значение тока через диод ig для режима покоя (uc (t)=0) может быть найдено из уравнений:

(5)

где U g – напряжение на диоде VD (рис. 1).

 
 

Первое уравнение является уравнением вольтамперной характеристики (ВАХ) диода как безынерционного нелинейного элемента. Из-за нелинейного характера ВАХ, форма тока через диод ig при синусоидальной форме сигнала uc (t) не является синусоидальной. В составе тока появляется постоянная составляющая, которая, протекая по резистору Rн, создает падение напряжения U =, смещающая положение рабочей точки. При увеличении амплитуды входного напряжения смещение рабочей точки увеличивается, и ток через диод будет приближаться по форме к однополярным импульсам, открывающим диод при положительных значениях входного напряжения.

(2)
g
(1)
На рисунке 2 приведены формы напряжений и токов на входе детектора для двух случаев, когда амплитуды входных сигналов удовлетворяют неравенству Uc (1) < Uc (2). Тогда постоянные составляющие напряжений U =(1)< U =(2) и I =(1)< I =(2). На этом же рисунке условно изображена зависимость i g= f (t).

Вольтамперная характеристика диода в широком диапазоне токов достаточно точно аппроксимируется экспоненциальной зависимостью:

, (6)

где I об– абсолютное значение величины обратного тока диода, φT – температурный потенциал, равный при Т =293˚ K примерно 26 мВ. Полагая напряжение на диоде равным ug (t)= ua (t)cos(ωct) – U =, подставляя ug (t) в (6) и раскладывая в ряд по функциям Бесселя Jk получим:

. (7)

Выделим в (7) следующие компоненты токов:

постоянного: ,

переменного с частотой ωc: , (8)

переменного с частотой 2 ωc: ,

 
 

и так далее.

Зависимость постоянной составляющей U = от амплитуды приложенного напряжения Uc дается детекторной характеристикой (рис. 3).

Из (8) и (1) следует, что при x (t) = 0 детекторная характеристика может быть записана в виде:

. (9)

Анализ выражения (9) позволяет сделать два основных вывода:

с увеличением Rн возрастает крутизна детекторной характеристики,

с увеличением уровня сигнала снижается степень нелинейности детекторной характеристики, и наоборот, детектирование «слабых» сигналов сопровождается значительными нелинейными искажениями закона модуляции.

В этой связи различают два режима работы диодного амплитудного детектора:

детектирование «слабых» сигналов,

детектирование «сильных» сигналов.

В режиме «слабых» сигналов, представив функцию J0 (ua(t) / φT) в виде ряда, нетрудно показать, что детекторная характеристика имеет квадратичный вид, т.е.

, (10)

и, соответственно, коэффициент нелинейных искажений в этом случае при x (t) = 0 равен:

. (11)

Например, допустимое значение kн в системах радиовещания не превышает нескольких процентов (kн £ 5 %), что налагает ограничения на допустимый коэффициент глубины амплитудной модуляции в передатчике. Дополнительным недостатком работы на квадратичном участке детекторной характеристики является малый коэффициент передачи, затрудняющий работу последующих усилительных каскадов.

В режиме «сильных» сигналов вольтамперная характеристика диода аппроксимируется линейной зависимостью i g= f (u g) (5). В этом случае появляется заметное напряжение смещения на анод диода из-за значительной величины U =, т.е. диод работает в режиме отсечки, и ток проходит через него только в течение тех интервалов времени, когда . На рис. 4 показан угол отсечки θ тока диода. На интервале времени, соответствующем углу 2 θ, происходит быстрый заряд конденсатора Cн (рис. 1) через открытый диод. В течение времени, когда диод закрыт, конденсатор Cн разряжается через резистор Rн.

 
 

Полагая, что uc (t)= Uc cos ωct, ток открытого диода определяется выражением

, (12)

где – косинус угла отсечки, S – крутизна вольтамперной характеристики на рабочем участке.

Интегрируя (12) на интервале [0,2p], можно получить выражение для U = в виде:

. (13)

Учитывая, что , для малых значений угла q получаем:

, (14)

т.е. угол отсечки определяется лишь значениями S и Rн, и не зависит от величины Uc.

Для амплитудно-модулированного сигнала, имеем:

u вых(t) =cos q Uc [1+ max (t)]= Uc cos q + maUc x (t)cos q, (15)

т.е., несмотря на наличие угла отсечки, диодный детектор и в режиме «сильных» сигналов является линейным детектором и при малых значениях угла q не создает нелинейных искажений модулирующего сигнала x (t).

Нелинейные искажения при детектировании «сильных» сигналов определяются:

нелинейностью начального участка вольтамперной характеристики диода. При этом, чтобы гарантировать работу вне существенно нелинейного участка, например, в области 0≤ UcUc (1) на рис. 2, необходимо выбирать значение Uc исходя из неравенства:

; (16)

различием сопротивлений детектора по постоянному и переменному токам.

При использовании усилителя с входным сопротивлением

R УНЧ ³ (5 – 10) Rн

и выборе величины емкости разделительного конденсатора Cp, обеспечивающей его малое сопротивление по переменному току по сравнению с R УНЧиз условия:

, (17)

где Ω min – минимальная частота модулирующего сигнала,

этим видом нелинейных искажений можно пренебречь;

нелинейностью процесса заряда и разряда конденсатора Cн. При этом возникает фазовый сдвиг между напряжениями U = и ua (t). В моменты времени, когда ua (t) < U =, конденсатор Cн будет разряжаться через резистор Rн по экспоненциальному закону. Анализ показывает, что малый уровень нелинейных искажений этого вида обеспечивается при условии:

, (18)

где Ω max – максимальная частота модулирующего сигнала.

Кроме рассмотренных выше нелинейных искажений в режиме детектирования «сильных» сигналов возникают частотные искажения, обусловленные присутствием в выходном напряжении гармоник высокочастотного колебания. С целью уменьшения уровня колебания высокой частоты на выходе амплитудного детектора величина емкости конденсатора Cн выбирается из условия:

, (19)

а коэффициент фильтрации в этом случае определяется выражением:

kф = ωcCнr g, (20)

где r g – сопротивление диода в открытом состоянии.





Дата публикования: 2015-11-01; Прочитано: 5113 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!



studopedia.org - Студопедия.Орг - 2014-2024 год. Студопедия не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования (0.009 с)...