Метод Ребиндера

Этот метод также часто называют методом отрыва пузырьков на кончике капилляра в пробирке. Исследуемая жидкость помещается в пробирку 1 (рис. 14), в которую затем вертикально опускается капиллярная трубка 2, вмонтированная в пробку, узкий конец которой диаметром не больше 0,5 мм касается мениска исследуемой жидкости.

Другим концом эта трубка сообщается с атмосферным воздухом, в то время как исследуемая жидкость – нет (из-за наличия плотно пригнанной к поверхности пробирки пробки).

В стеклянном сосуде 3 с краном 4 находится вода. Сосуд закрыт плотно пригнанной пробкой, причём давление над поверхностью водыв сосудеp₁ такое же, как над поверхностью исследуемой жидкости и в левом столбике манометра 5.

При открытом кране 4 из сосуда 3 начинает вытекатьвода. Объём воды в сосуде 3 уменьшается, а значит, объём воздуха над водой в сосуде увеличивается. Температура воздуха остаётся неизменной, масса воздуха тоже не меняется, из чего следует, что выполняется закон Бойля и Мариотта:для газа одинаковой массы при постоянной температуре произведение давления на объём постоянной, т.е. pV=const или p₁V₁=P₂V₂. При увеличении объёма воздуха над водой в сосуде 3 давление p₁ понижается, а значит, оно
понизится и над исследуемой жидкостью, и в левом столбике манометра.

При некотором давлении р₁ над поверхностью исследуемой жидкости из конца капиллярной трубки 2под действием разности атмосферного давления р_атм и давления р₁ выдавливается в жидкость воздушный пузырёк. Разность давлений Δ р= р_атм - p₁ измеряемая манометром, равна ρ gh, где ρ - плотность жидкости, залитой в манометр, h -разность уровней этой жидкости в левом и правом столбике U-образной трубки манометра.

Разность давлений уравновешивается давлением р_доп, обусловленным поверхностным натяжением исследуемой жидкости в пробирке 1. Тогда давление, возникающее под действием сил поверхностного натяжения, равно разности давлений, измеряемой манометром 5:

р_доп = Δ р.

По формуле Лапласа давление, обусловленное силами поверхностного натяжения, равно:

, где r – радиус мениска.

Для капилляра будем считать этот радиус приблизительно равным радиусу капилляра: r ≈ R.

Разность давлений Δ р = ρ gh, таким образом, равна p_доп:

.

Для эталонной жидкости, например дистиллированной воды, коэффициент поверхностного натяжения σ₀ известен, поэтому можно записать данную формулу так:

(2), где h₀ - разность уровней жидкости плотностью ρ в левом и правом столбике U-образной трубки манометра при отрывании пузырька в пробирке с водой в качестве исследуемой жидкости.

Для неизвестной исследуемой жидкости споверхностным натяжением σ ₁ уравнение выглядит так:

(3).

Разделив уравнение (3) на (2), получим:

.

Выразив из этой формулы σ ₁, мы получим выражение для определения поверхностного натяжения любой исследуемой жидкости: .