И межзвездном газе

Как известно (1.13), суммарные потери на любой радиолинии складываются из основных потерь и дополнительных. Основные потери определяются ослаблением сигнала в свободном пространстве из-за расхождения лучей по причине сферического фронта волны. Дополнительные потери складываются из потерь в среде распространения в результате поглощения, рассеяния энергии волны на неоднородностях среды, изменения первоначальной поляризации волны под действием магнитного поля и т.д.

Вопросы поглощения волны в атмосфере Земли подробно рассмотрены в главах 3 и 4. Напомним лишь, что поглощение волны в тропо-сфере заметно проявляется на волнах короче 10 см (f = 3000 МГц),
а потери в ионосфере имеют значительный вес в суммарном ослаблении сигнала на частотах менее 200 МГц.

При наличии постоянного магнитного поля Земли, как было показано в главе 4, при распространении в ионосфере волна расщепляется на две волны – обыкновенную и необыкновенную. Эти волны распространяются в ионосфере с разными фазовыми скоростями, поэтому при прохождении некоторого расстояния между ними возникает фазовый сдвиг, который приводит к повороту плоскости поляризации суммарной волны. В случае движущегося излучателя (например, при установке передатчика на спутнике) наблюдается непрерывное вращение плоскости поляризации. Сигнал, принятый линейно-поляризованной антенной, испытывает поляризационные замирания. В табл. 9.1 приведены результаты расчета скорости вращения вектора напряженности электрического поля в зависимости от частоты волны.

Т а б л и ц а 9.1