Область средних частот

В данной области сопротивления емкостей С1 и С2 оказывается значительно большими, чем сопротивления элементов R‘н и R”н, и эти емкости на эквивалентной схеме (см. рис.89) можно исключить. Емкость разделительного конденсатора Ср выбирается достаточно большой, и в области средних частот его сопротивление переменному току близко к нулю. С учетом этого эквивалентную схему усилителя в области средних частот можно представить в виде, показанном на рис. 157 ,а. В соответствии с этой схемой коэффициент усиления в области средних частот определяется выражением

Так как R‘н и R"н образуют нагрузку усилителя по переменному току rн = R‘нR"н(R‘н+R"н), тo эквивалентную схему, изображенную на рис.90, а, можно представить в ином виде (рис. 157,6).

Рис. 157. Эквивалентные схемы усилителя для области средних частот

Таким образом, в области средних частот коэффициент усиления можно считать постоянной вещественной величиной. Вследствие малого влияния емкостей C1, C2 и Ср2 (см. рис.156) в области средних частот фазовым сдвигом между входным и выходным напряжениями можно пренебречь.

Рис.158. Частотные характеристики в области средних частот: а — АЧХ;