Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | ||
|
(уравнение переноса теплоты в движущейся среде)
Перенос теплоты в неподвижной среде осуществляется только за счет теплопроводности (за счет теплового движения частиц тела). В движущейся среде теплота переносится за счет теплопроводности и конвекции.
Молекулярный перенос теплоты – в неподвижных средах. Конвективный перенос теплоты – перенос теплоты за счет движения макрообъемов вещества.
Рассмотрим бесконечно малую часть пространства в потоке жидкости:
В эту часть пространства тепло поступает за счет теплопроводности – тепловой поток и за счет движения жидкости (конвекции) – тепловой поток
Рисунок 1.9 – Профиль распределения температур: – в неподвижной среде и – в движущейся среде со скоростью .
Тепловой поток за счет молекулярной теплопроводности определяется уравнением Фурье:
Тепловой поток за счет конвективной теплопроводности определяется уравнением:
(1.19)
где – скорость, м/с, которую можно рассматривать как поток, м3/м2∙с;
– удельная теплоемкость жидкости, Дж/кг∙К.
Общий тепловой поток при конвективном и молекулярном переносе теплоты равен сумме двух потоков. В стационарном режиме дивергенция суммарного потока равна нулю.
,
.
Дивергенция и градиент – это дифференциальные операторы. Раскроем скобки.
Так как жидкость несжимаема, то . В итоге для одномерного случая:
Обозначим за коэффициент температуропроводности отношение:
. (1.20)
Коэффициент температуропроводности является физической величиной и характеризует теплоинерционные свойства тела: при прочих равных условиях быстрее нагревается или охлаждается то тело, которое обладает большим коэффициентом температуропарводности.
Таким образом, для одномерного случая уравнение конвективной теплопроводности запишется так:
. (1.21)
Уравнение движения жидкости (уравнение Навье–Стокса)
При течении потока жидкости в нем действуют силы давления, внутреннего трения и тяжести. В соответствии с принципом Даламбера сумма всех действующих в потоке сил равна произведению его массы на ускорение. Поэтому уравнение движения в общем виде записывается так:
.
То есть произведение массы тела на его ускорение (сила инерции) равно сумме всех действующих на него сил. Поскольку в жидкости мы все относим к единице объема, то вместо массы будет плотность (m/v= ), то есть для жидкости:
.
На движущуюся жидкость действуют следующие силы (по оси ):
1) – – сила давления (разность давлений).
2) – – сила разности касательных напряжений.
3) – – по оси .
Таким образом, уравнение движения жидкости для одномерного случая (только по оси ) имеет вид:
. (1.22)
Для других двух осей также можно записать еще два уравнения. Если систему трех уравнений Навье - Стокса дополнить уравнением неразрывности потока, то получим полное описание движения вязкой жидкости. Так как это система нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных, то ее решение возможно только для некоторых частных случаев при ряде упрощающих допущений, например, для ламинарного движения.
Дата публикования: 2014-10-19; Прочитано: 1312 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!