Г) распределение магнитного поля

Напряжение и электрическое поле распределены вдоль щели по синусоидальному закону, как и вдоль двухпроводной короткозамкнутой линии длинной l/2.

Распределение магнитного поля вдоль щели отличается от распределения его вдоль двухпроводной линии. Магнитные силовые линии не могут охватывать края щели, как линейные проводники с током, этому препятствует проводящая поверхность. Поэтому магнитное поле имеет конфигурацию (рис. 3.60,г). Следовательно, в щели существует продольное магнитное и поперечное магнитное поле.

Рассмотрим возбуждение щели волноводом. Обычно щели вырезаются в стенках прямоугольного волновода, и для их возбуждения используется основная волна Н₁₀. Магнитное поле ее имеет продольную и поперечную составляющие. Силовые линии магнитного поля щели направлены вдоль ее длины. Следовательно, щель может возбудиться волной Н₁₀ только в том, случае, когда магнитное поле этой волны направлено вдоль щели или под углом к ней.

Если магнитное поле волновода перпендикулярно щели, она не возбуждается и не излучает, значит щель волноводе надо вырезать так, чтобы она была параллельна магнитным силовым линиям возбуждающего поля и располагалось в его пучности или как можно ближе к пучности.

Иными словами щель должна разрывать цепь тока, протекающего по внутренней стороне стенки волновода, тогда она вносит искажения в распределение тока на поверхности стенки, линии тока будут огибать края щели. При этом магнитное поле проникает в щель и возбуждает ее.

Если прорезать узкую щель вдоль линий тока, то она не изменит распределения тока в стенке волновода и, следовательно, в такую щель энергия не будет проникать.

У широкой стенки волновода магнитное поле (или точки) имеет продольную и поперечную составляющие. Поэтому в широкой стенке можно прорезать поперечные и продольные щели (рис. 3.61,а).

Рис. 3.61. Щелевые антенны: