Главная Случайная страница Контакты | Мы поможем в написании вашей работы! | ||
|
В адіабатичному наближенні (§1) розв’язок рівняння Шредінгера для кристалу зводиться до розв’язку рівняння (1.7), що описує рух електронів в полі нерухомих ядер та до розв’язку рівняння (1.12), що описує рух ядер. При цьому потенціальною енергією в рівнянні руху ядер (1.12) є власні значення енергії рівняння руху електронів (1.7), розв’язок якого розглянуто в попередніх розділах 1.2. Таким чином, будемо вважати, що нам відомо потенціальна енергія кристалічної решітки. Рівняння руху кожного атома кристалу описується силою, що складається із зовнішньої сили, в полі якої знаходиться кристал, і потенціальної сили з боку інших атомів кристалу, яка виражається через його потенціальну енергію. Для запису рівняння руху введемо координати кристалічної решітки. Рівноважне положення атомів у вузлах кристалічної решітки описується вектором
, (21.1)
де – радіус-вектор вузла кристалічної решітки з номером n (4.1), – вектор, що описує положення атома сорту i в примітивній комірці кристалу. Номер сорту атома i приймає значення , де – число сортів атомів в кристалі.
Вектор зміщення атома сорту i в примітивній комірці n позначимо, як . Таким чином, положення атома сорту i в примітивній комірці n в довільний момент часу можна описати вектором
. (21.2)
Вектор зміщення атома у виразі (21.2) залежить від положення атома і часу. Ця залежність визначається рівнянням руху кристалічної решітки.
Для запису рівняння руху кристалічної решітки розглянемо потенціальну енергію кристалу F. Потенціальна енергія кристалу Fє функцією миттєвих положень всіх атомів. Розкладаючи функцію F в ряд Тейлора за степенями проекцій векторів зміщень атомів на вісі декартової системи координат, отримаємо
. (21.3)
В рамках гармонічного наближення знехтуємо у виразі (21.3) всіма степенями вище другої. Тут F0 є потенціальною енергією атомів кристалу в положенні рівноваги. У виразі (21.3)
, (21.4)
, (21.5)
де індекс 0 означає, що похідна береться для рівноважного положення атомів.
Сила, що діє на атом сорту i в примітивній комірці n з боку інших атомів і зовнішнього потенціального поля, визначається потенціальною енергією кристалу згідно виразу
. (21.6)
Підставляючи (21.3) в (21.6), отримаємо
. (21.7)
Величини , , що визначають потенціальну енергію кристалу та сили, що діють на атоми кристалу, називають силовими постійними. Величина ще має назву матриці силових постійних.
Згідно (21.7) , має зміст взятої з оберненим знаком a – проекції сили, яка діє в рівноважній конфігурації на атом в положенні . Для вільного кристалу, що не знаходиться в зовнішньому полі, ця сила дорівнює нулю. Таким чином, для цього випадку маємо
. (21.8)
Рівняння руху кристалічної решітки можна подати у вигляді
, (21.9)
де Mi – маса атома сорту i. Підставляючи (21.7) і (21.8) у (21.9), отримаємо систему рівнянь
. (21.10)
Система рівнянь (21.10) описує рух кристалічної решітки вільного кристалу.
Змістимо всі атоми кристалу на довільний постійний вектор
. (21.11)
Підставляючи (21.11) в (21.10), матимемо
. (21.12)
Враховуючи, що компоненти вектора ab є незалежними, з (21.12) одержимо
. (21.13)
Дата публикования: 2015-02-22; Прочитано: 159 | Нарушение авторского права страницы | Мы поможем в написании вашей работы!