ВВЕДЕНИЕ. Несмотря на всю сложность такого явления как кризис теплоотдачи при кипении в условиях вынужденного течения

Несмотря на всю сложность такого явления как кризис теплоотдачи при кипении в условиях вынужденного течения, в последнее время, совершенно очевидно в этом вопросе наметился определенный прогресс. Это касается, прежде всего, кризиса теплоотдачи в режиме пузырькового кипения, механизм наступления которого стал более ясен. Соотношения, полученные на основе модельных представлений [1, 2], позволяют с необходимой для практики точностью проводить расчет критической плотности теплового потока как недогретых, так и насыщенных жидкостей в широком диапазоне изменения давления и массовой скорости потока.

Успехи в изучении механизма кризиса теплоотдачи в дисперсно-кольцевом режиме течения, когда массовые паросодержания достаточно высоки, на сегодня, как нам представляется, не столь очевидны. Это связано, прежде всего, со сложнейшими процессами влагообмена между дисперсным ядром потока и волнообразной, кипящей или гладкой (в зависимости от режимных параметров) пленкой жидкости на стенке, сопровождающими наступление кризиса.

Неоднократные попытки предложить механизм этого вида кризиса теплоотдачи [3, 4], включающий все многообразие сопутствующих ему явлений (срыв капель с гребней волн или унос их в ядро потока при кипении пленки, выпадение капель из ядра потока или отбрасывание их встречным потоком пара, образовавшимся при испарении пленки), и получить при этом надежную расчетную методику представляется задачей мало реальной. Целесообразнее, по-видимому, рассмотреть некоторые частные или предельные случаи такие, например, как высокие массовые паросодержания потока с микропленкой на стенке канала или дисперсно-кольцевой режим с толстым кипящим слоем на стенке при сравнительно невысоких паросодержаниях. В первом случае будем иметь тонкую гладкую некипящую пленку на стенке и дисперсное ядро потока. Во втором – практически пузырьковое кипение в кольцевом канале, одной из стенок которого является межфазная поверхность: кипящий слой – дисперсное ядро. И в том и другом случае это более простые модели, позволяющие надеяться на получение результатов в виде несложных расчетных зависимостей, хотя и ограниченных в применении определенным диапазоном режимных параметров.