Теоретическое введение. Цель работы: определение момента инерции тела методом крутильных колебаний, проверка справедливости теоремы гюйгенса–штейнера.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 1-06

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТЕЛА ПО

МЕТОДУ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ

Цель работы: определение момента инерции тела методом крутильных колебаний, проверка справедливости теоремы Гюйгенса–Штейнера.

Приборы и принадлежности: лабораторная установка, грузы сферической формы, электронный секундомер, штангенциркуль, весы и разновески.

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ

Поступательное и вращательное движения являются частными проявлениями общего процесса механического движения материи. Физическое единство отражается в аналогии математической формы записи законов, описывающих эти виды движения. Основной закон динамики поступательного движения описывается выражением

. (1)

Величина m – масса тела – выражает численно меру инертности тела, т.е. его способность изменять состояние поступательного движения под действием силы F. Основной закон динамики вращательного движения твердого тела, вращающегося вокруг оси симметрии тела, записывается в виде

, (1а)

где L - момент импульса тела; j - вектор углового перемещения; e - угловое ускорение; M - момент силы.

Коэффициент пропорциональности J носит название момента инерции. Момент инерции является мерой инерции тела во вращательном движении и определяет способность тела изменять состояние вращательного движения под действием момента силы M. Размерность момента инерции в системе СИ – [кг×м²]. Исходя из размерности момента инерции, можно дать определение момента инерции материальной точки относительно оси вращения в виде

J_i = m_i , (2)

где r_i – радиус вращения материальной точки, а m_i – ее масса. Масса реального тела представляется в виде суммы масс материальных точек, его составляющих. Аналогично этому, момент инерции тела есть совокупность моментов инерции его частей, рассматриваемых как материальные точки:

J = . (3)

Для тел правильной геометрической формы суммирование (а в пределе – интегрирование) по (3) дает следующие результаты для моментов инерции, вычисленных относительно оси, проходящей через центр симметрии этих тел:

обруч J = mr ²;

диск J = mr ²;

шар J = mr ²;

здесь r – радиус соответствующих тел, а m – их масса.

Если необходимо рассчитать момент инерции тела относительно оси АА, не проходящей через центр симметрии, но параллельной ей (рис. 1), можно воспользоваться теоремой Гюйгенса–Штейнера: «Момент инерции тела J_АА относительно любой оси АА параллельной оси ОО, проходящей через центр симметрии тела, равен моменту инерции J_оо этого тела относительно оси ОО, сложенному с величиной m l²; l - расстояние между осями АА и ОО; m – масса тела

J_AA = J_oo + m l². (4)

Используя формулы (3) и (4), можно аналитически рассчитать момент инерции любого тела, условно разделяя его на составные части правильной геометрической формы и определяя расстояния, на которых они находятся от общей оси вращения тела. В случаях, когда аналитическое определение момента инерции затруднено сложностью формы тела или неоднородностью распределения массы, его определяют опытным путем, что является одной из целей настоящей работы.