Магнитная дефектоскопия

Одной из главных задач магнитной дефектоскопии является определение пространственного распределения магнитного поля в зоне дефекта (с учетом глубины залегания, величины дефекта и т.д.). В общем виде ее можно сформулировать следующим образом: в ферромагнитном теле, намагниченном внешним постоянным полем Нο (x,y,z), имеется инородное тело (дефект) произвольной формы и размеров с магнитными характеристиками, отличными от характеристик окружающей его области. Требуется рассчитать, какие изменения вносит дефект в первичное поле в пространстве над ферромагнетиком, то есть необходимо найти

(x, y, z.) = (x, y, z.) – (x, y, z),

где (x, y, z.)– вектор напряженности результирующего поля в любой точке пространства вне ферромагнетика;

(x, y, z) – вектор напряженности внешнего поля в той же точке;

(x, y, z.) – вектор напряженности поля дефекта в той же точке.

Определение H_ο (x, y, z) сводится к решению нелинейных уравнений с учетом граничных условий. Точное решение этой задачи практически невозможно из-за непреодолимых математических трудностей. Поэтому обычно ограничиваются рассмотрением задачи в линейном приближении, то есть предполагается, что на ферромагнетик с дефектом воздействует такое по величине однородное магнитное поле, что магнитная проницаемость μ=const (магнитная проницаемость материала ОК и дефекта не зависят от напряженности магнитного поля). Даже при таком допущении задача не решается в общем случае. Поэтому в большинстве работ излагаются магнитостатические методы приближенного расчета полей для конкретных форм дефектов с приемлемыми для практики допущениями.